System in verschiedenen Aggregatzuständen 147
u- sehr einfach geometrisch interpretieren, wenn man die schon dort
erwahnte graphische Darstellung der Zustandsgleichung durch
die Isotherme (Fig. 1, § 26) zu Hilfe nimmt. Denn da das
1
Integral f. pdv den Flàchenraum darstellt, der von der Isotherme,
der Abszissenachse und den durch die Punkte v, und v, der Iso-
therme begrenzten Ordinaten umschlossen wird, wáhrend andrer-
seits das Produkt p, (v, — v,) den Flàchenraum des aus denselben
Ordinaten und der Abszissenstrecke v, — v, gebildeten Rechtecks
on bezeichnet, so lehrt die Gleichung (102) folgendes: In jeder
g- Isotherme wird der Druck, bei welchem sich zwei Aggregat-
e: zustände der Substanz dauernd berühren kónnen, durch diejenige
b zur Abszissenachse parallele Gerade dargestellt, welche zu beiden
on Seiten der Isotherme gleiche Fláchenráume abgrenzt. Eine
ur derartige Gerade ist in der Fig.1 durch ABC bezeichnet. Man
re kann also aus der fiir homogene, stabile und labile, Zustände auf-
er gestellten Zustandsgleichung direkt das Gesetz der Abhängigkeit
ur des Drucks und der Dichtigkeit des gesättigten Dampfes und der
r- berührenden Flüssigkeit von der Temperatur ableiten.
ür Wenn wir z. B. die CrAusrUssche Zustandsgleichung (12 a)
als empirische Formulierung der Tatsachen zugrunde legen, so
folgen aus ihr für das spezifisehe Volumen v, des gesáttigten
Dampfes und v, der berührenden Flüssigkeit die beiden Be-
dingungen:
BT € c JT €
on vw, — 0 TG +6 a Te + 6X
er und aus (102)
ei
] eme xo t sc RT e
ne Rio: s T fre ni 0, 2) (A A "y
on - :
Hierdurch kónnen v, und v,, also auch p, — p,, als Funktionen
J von T, oder bequemer v,, v,, p, und T als Funktionen einer
y
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einzigen passend gewählten unabhängigen Variabeln bestimmt
Ps werden. Für die kritische Temperatur ergibt sich so der kri-
en tische Zustand v, — v, (8 30a), für hóhere Temperaturen werden
it v, und v, imaginàr, für unbegrenzt abnehmende Temperatur wird
er à = 00, €, ms qul
d, Sd
! Näheres in Wied. Ann. 13, 535, 1881.
