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System in verschiedenen Aggregatæuständen 
r,, = 604-4,19-107 
(Verdampfungswiirme des Wassers bei 0,00759), 
1,3 = — 7g = (80 + 604).4,19.107 
(Sublimationswürme des Eises bei 0,0075? (1), 
v, — 206000, v —100, s -109, ($187) 
T z 918. 
Also in Millimetern Quecksilber, durch Multiplikation des abso- 
  
  
: 760 
dPız _ 604:4,19.107-760 
dT ^. 218-206000-1013250 70,838, 
dps _ dp; _  684-4,19-107. 760 — 0,382 
dT dT 278.206000:1018250 7 * : 
Die Kurve des Sublimationsdrucks p,, verläuft also im Funda- 
mentalpunkt- steiler als die Kurve des Verdampfungsdrucks fi 
oder: für Temperaturen oberhalb der Fundamentaltemperatur 
ist p,, 7 p,,, für Temperaturen unterhalb derselben ist NA 
Die Differenz beträgt: 
d pis pua _ d (Pis — P1s) = 0,044. 
  
dT di - dT 
  
  
Mißt man also die Spannung des gesättigten Wasserdampfes 
oberhalb des Fundamentalpunktes über Wasser, unterhalb des- 
selben über Eis, so erleidet die Spannungskurve im Fundamental- 
punkt einen Knick, dessen Größe durch den Sprung des Diffe- 
rentialquotienten, d. h. durch die obige Differenz angegeben wird. 
Bei — 1?(4 T — — 1) ist demnach angenàáhert: 
Pig — £15 — — 0,044, 
d.h. bei — 1? C. ist der Druck des gesättigten Wasserdampfes 
über Eis um 0,044*" kleiner als der über Wasser, was auch 
experimentell bestätigt worden ist. Dagegen läßt sich die Exi- 
stenz eines scharfen Knicks in dem angegebenen Betrage nur 
aus der Theorie erschließen. 
$ 189. Wir haben unsere bisherigen Untersuchungen nur 
auf die Betrachtung der einzelnen verschiedenartigen Lósungen 
derjenigen Gleichungen erstreckt, welche dié inneren Gleich- 
gewichtsbedingungen des Systems aussprechen, und daraus die 
wichtigsten Eigenschaften des betreffenden Gleichgewichtszustandes 
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