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dargestellt wird, und die vollständig mn voneinander 
verlaufen. Von Irreversibilitit kann also hierbei keine Rede 
sein, und daher auch nicht von der Tendenz zu einem Ausgleich 
der auf die einzelnen Partialschwingungen entfallenden Teil- 
energien. Dennoch wollen wir, wie in 8 174 ausgeführt wurde, 
nach der Entropie der Strahlung und nach ihrer normalen 
Energieverteilung fragen, indem wir das Recht zu dieser Frage 
aus dem Umstand schöpfen, daß die normale Energieverteilung 
ganz unabhängig ist von der Anzahl und Beschaffenheit etwa 
früher anwesender und nachher wieder beseitigter emittierender 
und absorbierender Moleküle. 
Am einfachsten gestaltet sich die Behandlung des Falles, 
wenn man sich auf den Standpunkt der klassischen Theorie 
stellt. Denn dann läßt sich der Satz von der Gleichverteilung 
der Energie ($ 140) benutzen, wonach auf jede Variable, welche 
quadratisch in den Ausdruck der Energie der Hohlraumstrahlung 
eingeht, bei der normalen Energieverteilung der Energiebetrag 
       
Nun ist die ganze Energie der Hohlraumstrahlung 
gleich der Summe der Energien aller in ihr enthaltenen, durch 
je ein Wertsystem der ganzen Zahlen a, 5, c, bestimmten stehenden 
Schwingungen, und die Energie einer einzelnen stehenden 
Schwingung hängt quadratisch ab von den 12 Größen e und 5, 
die sich aber, wie wir gesehen haben, auf 4 voneinander un- 
abhängige Größen reduzieren. 
Folglich ist für die ganze Hohlraumstrahlung die Anzahl . 
der unabhängigen Zustandsvariablen viermal so groß als die An- 
zahl der möglichen Wertensysteme der positiven ganzen Zahlen 
n, D, x. 
Wir wollen nun die Anzahl der móglichen Wertensysteme 
a, b, c berechnen, welche den Schwingungen innerhalb eines be- 
stimmten kleinen Spektralbezirks, etwa zwischen den Schwingungs- 
zahlen v und v J-dv, entsprechen. Nach (420) genügen diese 
Wertensysteme den Ungleichungen: 
EET +04 C «(FE 
  
me 
e J 
(423) 
wobei nicht nur zm , sondern auch u als große Zahl zu 
denken ist. Versinnlichen wir uns jedes Wertensystem der a, 5, c