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enthaltene Wärme dar. Der Punkt c, bezw. die spezifische Dampfmenge z,
des in den Niederdruckzylinder eintretenden Dampies muB der Gleichung
2 1 D,
genügen; c, c, entspricht der Entropie des Kondensates D, — D,, dessen
Flüssigkeitswärme q. vor Eintritt des Dampfes in den Niederdruckzylinder
abgeführt wird.
Solange sich der Dampf im überhitzten Zustande befindet, ist die
Übertragung des Indikatordiagrammes in das Wärmediagramm nach dem
angeführten Verfahren nicht möglich. Man muß vielmehr, um hier die
Kurve im Wärmediagramm zu erhalten, die dem jeweiligen Druck und
Volumen entsprechende Temperatur 7 des überhitzten Dampfes aus dessen
Zustandsgleichung (siehe S. 29, I. Teil) berechnen und dann diese, sowie
die ihr entsprechende Entropie s (siehe S. 35, I. Teil) als Koordinaten
auftragen. Dieses umstándliche rechnerische Verfahren ersetzt Boulvin
durch das folgende graphische.
In Fig. 56 ist a m, b die zur Zustandsänderung des überhitzten Dampfes
gehôrige 7's-Kurve. Das für die Übertragung des Indikatordiagrammes
in das Wärmediagramm bei Fig. 56.
gesáttigtem Dampte benützte
Verfahren würde, auch auf
den Überhitzungszustand an-
gewandt, miteinerspezifischen
Dampimenge x > 1 die Kurve
am b ergeben. Aus am b 1äßt
sich nun « m, b in der Weise
konstruieren, daß man z. B.
für den Punkt » (Fig. 57) durch
den mit ihm auf einer Hori-
zontalen liegenden Punkt *» der oberen Grenz-
kurve eine Tangente an diese und eine solche Le
an die Kurve konstanten Druckes, die durch » ——«e -————4—— ——
geht, legt. Die beiden Tangenten kónnen nach s 24, I. Teil, durch Auf-
tragen der spezifischen Wärme c, und / des überhitzten bezw. gesättigten
Wasserdampfes auf der o-Achse erhalten werden. Eine durch m gezogene
Parallele zur ersten Tangente schneidet dann die zweite Tangente im
Punkte X und die Horizontale durch X die Kurve konstanten Druckes
für den Punkt % in m,. Dieses Verfahren, für eine Reihe von Punkten
durchgeführt, ergibt die gesuchte Kurve am, ^ (Fig. 56). Die Richtigkeit
der Konstruktion folgt aus der Gleichheit der Wärmeflächen des an-
genommenen und wirklichen Vorganges, die beide in ihrem Anfangs- und
Endzustand übereinstimmen und dasselbe Indikatordiagramm ergeben.
Die Gleichheit erstreckt sich auch auf Teile der beiden Flächen, wie z.B.
auf die in Fig. 57 schraitierten, unendlich schmalen Streifen «m, m,' v
und nm m'n/, von denen jeder zwischen zwei Kurven konstanten Druckes