Hi K= ^ =
MR wenn v die Umfangsgeschwindigkeit im Kurbelkreise und
g = 9,81 die Beschleunigung der Schwere in mj|sk ist.
Bei der um den Winkel v aus der Todlage gedrehten Kurbellage betrágt
ferner die Horizontalkomponente der Zentrifugalkrait nach Fig. 77
- Gy v,
o E UL COS 0,
2 g RB
,
Die rotierenden Massen G, des Gestánges (Kurbelzapien, halbe Kurbel
und Schubstange) àuBern bei der angegebenen Kurbellage in entgegen-
gesetzter Richtung eine Horizontalkrait
mr cos ©
g KR ^ »
die hin- und hergehenden Massen G, mit bezug auf GI. 28, S. 103, bei
unendlich langer Schubstange eine solche
Gy v?
qq: 0 = —— 0050.
9
R
Ein vollstándiger Ausgleich der ganzen Gestángemassen und ihrer Wir-
kungen tritt also hier für
9
y v y v?
K, = m 7 (05 0 = (Gr + Ch) STR
] oder
| Gy — Gy + Gu
Hi ein, das heißt, wenn die auf den Kurbelradius R reduzierte Masse
OT des Gegengewichtes ebenso groB wie die Gestángemassen ist.
Die letzteren wirken also bei unendlich langer Schubstange genau so, als
ob sie im Kurbelzapien vereinigt wáren und mit diesem rotierten.
Hm Bei endlicher Schubstangenlánge würde ein so bemessenes Gegen-
Hi gewicht die Gestángemassen nur in der Hauptsache ausbalanzieren, und
Hi zwar würde der Teil
rl | zi E = m cos 2 ®
i an BL 7
um welchen der Druck der hin- und hergehenden Massen bei endlicher
Schubstangenlänge (Gl. 27, S. 101) größer bezw. kleiner als bei unendlich
langer Schubstange (Gl. 26, S. 101) ist, nicht aufgehoben werden. Dieser
nicht ausgeglichene Teil erreicht seinen gróBten Wert iür o — 0 und
180°, also in den beiden Todlagen, und beträgt dann den (I +- L/R)ten
Teil des vollen Massendruckes
Gy p? ( 5)
a RUE
in diesen Lagen. Für R/L = 1/5 würde also höchstens der 1 — 5 = 6te
Teil des ganzen Massendruckes nicht aufgehoben werden.