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höchsten und die ganze Wärmeabfuhr bei der tiefsten Tem- 
peratur stattfindet, der günstigste. 
Da der einen Kreisprozeß vollführende Körper höchstens auf die 
Temperatur der äußeren Umgebung abgekühlt werden kann, so ist die 
Ausnützung einer Wármequelle wesentlich von der Temperatur 
abhängig, bei der sie uns zur Verfügung steht. 
Bei einem umkehrbaren Kreisprozeß bleibt die Entropie unverändert. 
Bei jedem nicht umkehrbaren, das heißt bei gestörtem Gleichgewicht ver- 
laufenden Kreisprozeß dagegen wächst die Entropiesumme aller daran 
beteiligten Körper. Da nun alle Vorgänge in der Natur und Technik sich 
aus umkehrbaren und nicht umkehrbaren zusammensetzen, so strebt die 
Entropie des Weltalls einem Maximum zu. 
IV. Der Wasserdampf. 
$ 16. Bezeichnungen und Tabellen. Im folgenden ist stets: 
p der absolute Druck oder die entsprechende Spannung in kg/qem, 
i bezw. T — t -- 273 die Temperatur des Dampfes in ? C, 
  
v das spezifische Volumen in cbm]kg 
y — !|v das spezifische Gewicht oder die Dichte 
in kg/ebm des nassen oder 
A die Erzeugungswärme überhitzten 
s die Entropie "von O"C an für 1 kg Danples 
à der Wärmeinhalt | 
v' das spezifische Volumen in cbm/kg 
y = h* das spezifische Gewicht oder die Dichte 
in kg/cbm 
A‘ die Gesamtwärme des trocken 
9 die innere, Apu die äußere, gesättigten 
r=0o-+A4pu die gesamte Ver- | von 0°C an Dampfes, 
dampfungswärme fiir 1 kg 
$' die Entropie 
? der Wármeinhalt 
w — 0,001 cbm das konstant angenommene spezifische Volumen des 
Wassers, 
uv 
v -w die Differenz der spezifischen Volumina des trocken ge- 
sáttigten Dampies und des Wassers, 
æ die spezilische Dampîmenge von 1 %g nassen Dampfes, 
l' bezw. T' —'-|- 273 die Sattigungstemperatur des iiberhitzten Dampfes 
von gegebener Spannung, 
7 die Entropie, 
^, der Wärmeinhalt von 1kg Wasser von 0° C an. 
  
   
    
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
   
  
  
  
  
   
   
     
  
  
   
  
   
   
  
    
    
  
    
  
  
  
  
  
  
  
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