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mit p in kg/qem. Die Tabelle auf S. 25 enthàlt endlich mittlere Werte 
von cy für verschiedene Überhitzungsgrade. 
Cp = 045 b 3600000 
8 19. Allgemeine Zustandsgleichungen des Wasserdampfes. Das 
spezifische Volumen des nassen Dampfes drückt sich, wenn 1 kg desselben 
xz kg Dampf und (/ — x) kg Wasser enthält, durch 
v=x-v + (1—a)w= g (v^ — w) + w 
Own Bm 
aus. Dies ist die allgemeine Zustandsgleichung des gesattigten Wasser- 
dampfes. Sie geht für trocken gesáttigten Dampi mit x — 1 in v — «t 
wo über. 
Die Spannung p in kg/gem und das spezifische Volumen *' in cbm]kg 
des gesättigten Wasserdampfes stehen nach Zeuner mit groDer Ge- 
nauigkeit in der Beziehung 
oder 
Pp (v‘)“ — R! ; : ; : S 3 : ; : ; 927 
mit # — 10646 und B' = 1775. 
Nach dieser Gleichung kann sowohl ?/ als auch der reziproke Wert 
1 0,9393 
y emm d : 0,5830 p, 
das ist das spezifische Gewicht oder die Dichte, berechnet werden. .Die 
Tabelle auf S. 21 enthalt die Werte 4 — ¢/ — t — *' — 0,001 und y’. Die 
eingeklammerten Werte entsprechen neueren Versuchen. 
Gegenüber Wasser von 0? C besitzt 7g nassen Dampfes von /" € 
einen Mehrbetrag an innerer Energie von q + x -¢. Für eine unendlich 
kleine Zustandsänderung dieses Dampfes ist somit der Wärmewert der 
inneren Arbeit 
A:dU-—dq--d(x-o) 
und somit die zu- oder abzuïührende ——_— nach Gl. 4, S. 3, 
dQzsdg--d(mr.o0)d-A.dL  . . .. . . 32 
Andrerseits ergibt sich, wenn man beachtet, daB x-r die Verdamptungs- 
wärme bei der konstanten Temperatur 7, z-r/T also diese Wärme für 
jeden Grad der letzteren ist, 
d0--dg+ T-d 3 
BAT T.d(x:.r) —x:r-.dT 
a( T ) : pa 
= tpt Star 1 
oder mit