fig md 
trey 
33 
In Fig. 10 ist die Sáttigungskurve für 1kg Dampf so aufgetragen, dafi 
5 mm einem Druck von 1 kg/gem und 
75 mm einem Volumen von I com [kg 
entsprechen. Die Linie 1 2 4 ist die Kurve gleicher Damptmenge für x = 0,5, 
2. Die Adiabaten (Fig. 11). 
Für eine Zustandsänderung des Wasserdampfes ohne Wärmezu- und 
-abfuhr gilt nach Zeuner mit genügender Annäherung die der poly- 
tropischen Zustandsänderung der Gase entsprechende Gleichung 
P, : v,* — P, - Vk = + P-#0 — konst 8. ++ 99 
mit 5 — 1,1035 für anfänglich trocken gesáttigten, 
k= 1,035 + 0,1 x fiir anfanglich nassen Dampf (z > 0,7) und 
k — 1,333 für anfänglich überhitzten Dampf. 
Die Adiabaten können als Fig. 11. 
Polytropen für » — & nach Dens 
den Angaben auf S.9 kon- Mt | 
  
  
^ 0133 | A I 
struiert werden. pec: a t 
In Fig. 11 entspricht die n t 
Kurve durch den Anfangs- 1) — r \ 
punkt 7 einer Adiabate des d e HN 
überhitzten Damples (/ 49) | Y 
für NE im 
p — 12 kg|qem, T — 560° C, ~7+ 
471.560 ; 
0,0047 - 560 — 0,016 6 ———— —— — 
  
       
2 | v. o 
== 0.201 chin (01. 37, 8,20), — OS 
diejenige. durch den An- p de oW 
langspunkt 7/7 einer Adia- | 
bate des nassen Dampfes | 
  
(1 kg) für ; A T s 
p — 12 kg[qem, x — 0,8, RU T E ME - 
v— 0,8 - 0,165 + 0,001 = P A Se ay 
0,133 ebm (GI. 30, S. 28). 
Die Maßstäbe sind dieselben wie in Fig. 10. Die Kurve durch II ist die Sätti- 
gungskurve. 
Der Schnittpunkt « der Sáttigungskurve mit einer Adiabate des über- 
hitzten Dampfes gibt das Volumen vg bei dem der letztere in den 
Sättigungszustand zurücktritt. Nach Gl. 37, S. 28, ist für diesen Augenblick 
  
  
2 
p . p, = R' oder p = u , 
Va" 
nach Gl. 39 dagegen x : 
P02 
pro k =p, vr oder p= nn , 
wenn p,, v; dem Anfang der adiabatischen Expansion entsprechen. Aus 
den beiden Werten für p folgt 
k 
k— Hu k — n 
us Ee 
va == 1 
  
  
  
Pohlhausen, Wirmemechanik.