116 
in der náchsten Stufe wieder verwertet wird. Der Punkt e, in der ersten 
Stufe ergibt sich hier, wenn man über «, die Summe der Verluste 
da + 9s + qd + qv = a4 0, auftrágt und durch 7», eine Horizontale zieht. 
Dann ist der Warmewert der Austrittsenergie des Dampfes beim Ver- 
lassen des ersten Laufrades 1 
6 
ga == 29 == 4 d, 
zu machen, und es stellt nun, da der Dampf mit der Anfangsgeschwin- 
digkeit c, in das Leitrad der zweiten Stufe tritt, die bis zum Enddruck py 
reichende Adiabate d, «4 das theoretische Gefälle (% — ^) dieser Stufe 
dar. Für die übrigen Stufen ist entsprechend zu veriahren. Der indi- 
zierte Wirkungsgrad der ganzen Turbine beträgt im vorliegenden Falle 
  
jp 
Fig. 84. Er ist gróBer als derjenige 
A, C| A, Ai! bei Vernichtung 
der Austrittsgeschwindig- 
keit, wofür der Prozeß noch- 
mals durch die gestrichelten 
Linien angedeutet ist. 
Das spezifische Volu- 
men des Damplfes beim Ver- 
lassen der Leit- und Lauï- 
räder ist durch die Lage 
der Punkte a,, %, à, bezw. 
€, @, €, (Fig. 83 und 84) 
im ?s-Diagramm bestimmt 
und kann in der früher an- 
gegebenen Weise (S. 13) 
berechnet werden, sobald 
im Sáttigungsgebiete Druck 
und spezifische Dampi- 
menge, im Uberhitzungs- 
gebiete Druck und Temperatur dem Diagramm fiir diese Punkte ent- 
nommen werden. Mit dem spezifischen Volumen v des Dampfes folgen 
dann die erforderlichen Querschnitte der Kanäle senkrecht zur Achse 
G-w 
  
  
  
  
  
  
  
  
mit ¢, als achsiale Komponente der zugehôrigen Dampigeschwindigkeit und 
G als durchstrômendes Dampfgewicht in kg/sk. 
Im 7s-Diagramm (Fig. 85) wird die Fläche, welche den Wärme- 
verbrauch der einzelnen Stufen bei der idealen Turbine darstellt, an der 
rechten Seite durch die vertikale Adiabate 4, 4, begrenzt. Bei der wirk- 
lichen Turbine tritt an deren Stelle die gebrochene Linie 4, a, 5, a, b, a, 5,. 
Die Punkte «,, b, der ersten Stufe liegen dabei wieder auf der durch a