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auf der Welle sitzen, mit Abweichung von wenigen vH. die kritische 
Winkelgeschwindigkeit zu 
o Or, * Ok, 76 
ke MUR. Laur .t.a 7 
Voi = Ok, 
og ist kleiner als oy, und ex. Ein drittes Rad auf der Welle, das für 
sich allein die kritische Geschwindigkeit Oy, erreicht, würde mit den 
beiden ersten zusammen eine solche 
  
Ok; d Ok, 
— 
V Ok; + Ok, 
liefern, wobei wieder wy; kleiner als Oy, Und og, wire usw. Würde die 
Welle schlieBlich, fiir sich allein rotierend, eine kritische Winkelgeschwin- 
digkeit ox, ergeben, so würde sich im Verein mit den drei Rádern eine 
resultierende kritische Winkelgeschwindigkeit 
Okt 
Ok, * Ok 
Ok _—— 
2 2 
V o£, 4- o£, 
einstellen. 
Die Geschwindigkeiten c, c, Ox,.... der Welle für eine Finzel- 
last lassen sich nach den Angaben in § 25 berechnen. Fiir die kleinste 
kritische Geschwindigkeit Ox, die eine an den beiden Enden frei auf- 
liegende Welle unter dem Einflusse der Eigenmasse erlangt, gibt Stodola?) 
die Gleichung 
o at . JS: LE 
on cest AEE nl aE ET 
mit J als dquatoriales Trägheitsmoment, 
M, als Masse, 
l als freitragende Länge der Welle, 
E als Elastizitätsmodul des Wellenmateriales. 
Aus den angeführten Gleichungen kann die resultierende Winkel- 
geschwindigkeit wx einer gegebenen Welle bei voller Belastung und unter 
Berücksichtigung der Eigenmásse berechnet werden. Will man dagegen 
für ein verlangtes «c, die erforderliche Stärke bezw. das Trügheits- 
moment J der glatten Welle bestimmen, so hat man, da 
oy, =k - J, oy, =k, - J und Ok, xb. 
gesetzt werden kann, für den Faktor A, gemäß Gl. 76. 
k, -k 
  
= + 
: kı + k, : 2 
und entsprechend Vs RT rn. à i mS 
Ius Mo 
m ce 
usw., sowie schließlich mit 
Siehe die Anmerkung auf S. 79. 
  
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