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entspricht daher jede Parallele zur Ordinatenachse in ihm einer adia- 
batischen Zustandsánderung (bei konstanter Entropie). Ist nun nach 
Fig. 3 4, der zu dem Anfangszustand (p, t,) gehörige Punkt des Dia- 
grammes, und schneidet die durch ihn gezogene Vertikale die Linie 
konstanten Druckes p,, auf den der Dampf in der Düse verlustirei expan- 
dieren soll, im Punkte 4; so stellt 
A' A, den Wärmeinhalt ¢, des eintretenden, 
A' A, denjenigen à des austretenden Düsendampies, 
A, A; also das verfügbare Wärmegefälle 7, — 7 
in dem gewählten Wärmemaßstabe dar. Nimmt man dann die Strecke 
A, A; in den Zirkel oder mißt sie mit dem Maßstabe ab und hält sie an 
Fig. 3. 
  
550] 
  
  
  
  
  
400 A | | | El | | | | | | | | L 
den nach der unteren Gl. la berechneten GeschwindigkeitsmaBstab des 
Diagrammes, so ergibt dieser auch die theoretische Geschwindigkeit ¢ 
in m/sk. 
Beispiel. In Fig. 3 entspricht der im Überhitzungsgebiete (rechts von 
der oberen Grenzkurve) liegende Punkt 4, einem Drucke % = 10 kg|qem 
des eintretenden Dampfes bei 50° Überhitzung. Für 4 = ~ 179° Satti- 
gungstemperatur (siehe die Tabelle auf S. 21 des I. Teiles) ist also die 
Temperatur des eintretenden Dampies 
ft, = 179 + 50 — — 280 bezw. T, — 280 4- 373 — 503"? C. 
Die durch A, gezogene Vertikale schneidet, wenn der Dampi bis aui 
p, — 0,1 kglgem in der Düse expandieren soll, die zugehörige Linie kon- 
Pohlhausen, Dampfturbinen. 2