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Or 
al. 4 und 5 
ı Versuchen 
kt A, (Fig. 3, 
n Strömung 
énergie um- 
ung abträgt 
 p, = konst. 
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Kurve 4,4, 
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| der Düse, 
aucht. Dem 
nks von der 
ringer, Berlin. 
13 
oberen Grenzkurve liegende) Sättigungsgebiet fällt, die spezifische Dampi- 
menge x, für den austretenden Dampf entnehmen. Das zugehörige 
spezifische Volumen berechnet sich dann nach Gl. 30, S. 28 des I. Teiles, zu 
vem + 4, + 0,001 oder — x, -u, 
wenn w, der Tabelle auf S. 21 des I. Teiles für den Druck p, entnommen 
wird. Für einen in das Überhitzungsgebiet fallenden Punkt 4, dagegen 
ist das spezifische Volumen v, mit der dem Diagramm zu entnehmenden 
Temperatur 7, aus Gl. 37 oder 38, S. 29 und 30 des I. Teiles, zu be- 
stimmen, wonach 
  
or ER — C mit B= 0,00471, C= 0,016 
1 
oder 
; 273 75 
num Acn TEE mit B = 0,0047, C — 0,075, 
p T, 
"E 
n= — ) 
e 
wird. 
Beispiel Für die in dem Beispiel auf S. 9 angegebenen Druck- 
grenzen p, — 10 und p, — 0,1 kg|qem ergaben sich bei einer Anfangs- 
temperatur des Damptes /, — 230, T, — 503° C aus Fig. 3 die theore- 
tischen Werte 
à, — 4 = À, Ar — 1744 WE und ¢; = 1210 m/sk. 
Bei der wirklichen Strómung würde bei einem Düsenverlust von 10 vH., 
also für 
Ca = 0,1 and ga = 0,95. 
die Geschwindigkeit des aus der Düse tretenden Damptes nur 
e, — 0,95 - 1210 = ~ 1150 m|sk 
sein. Der in Fig. 3 aufgetragene Düsenverlust 
Apm cm 01-4, 4i 
liefert den Punkt m, und die durch diesen gezogene Horizontale einen 
Punkt 4, auf der Linie p, = 0,1 kgjgem, für den die spezifische Dampi- 
menge z, — — 0,86 ist. Der Dampf würde also die Düse im Sättigungs- 
zustande und mit einem spezifischen Volumen 
v, — 0,86 - 15,180 -|- 0,001 — c 13 cbm|kg 
verlassen, die Entropie würde bei der wirklichen Strömung von s, — 1,64 
auf s, — — 1,7 steigen. 
Die Hauptgl. II lautet bei der wirklichen Strómung, wenn ¢, = 0 
gesetzt wird und die Integralgrenzen vertauscht werden, 
Po 
€ 
0 
Gs v-dp + JdR. 
= 
2t 
J P1 1 
9 
" ; 273 
1) Die Mollierschen Tabellen enthalten das Glied a ausgerechnet. 
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