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Wenn man den Einfluss der Luft auf die galvanische Kette 
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berücksichtigen will so muss zu dem Gliede x T der Glei- 
chung (a) in No. 11 noch das Glied Zu genommen werden, 
dann erhält man für die in einen bleibenden Zustand gekommene 
Kette, für welche o cc ist, die Gleichung 
d’u be 
O—* a w^ 
be 
oder, wenn man x7 p? setzt, 
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0 = T — Bu 
Das Integral dieser Gleichung ist 
uczce.e d.¢c—0 
wo e die Basis der natürlichen Logarithmen und c, d beliebige 
aus den übrigen Umstánden der Aufgabe noch zu bestimmende 
konstante Gróssen vorstellen. 
Nennt man nun 2/ die Lànge der ganzen Kette und legt 
den Anfang der Abscissen in die Stelle der Kette, welche von 
der Erregungsstelle nach beiden Seiten hin gleich weit absteht; 
bezeichnet man ferner die an der Erregungsstelle befindliche 
Spannung durch a, so erhält man 
a — (e —d) (e£! — e—F), 
Schreibt man jetzt die vorhin gefundene Gleichung so 
u = (c—d) eP* d (Pe + e—P 
und setzt statt c—d den eben gefundenen Werth, so er- 
hält man 
ae ; 
— : Bar — Be 
1 — i ; jT +e ) 
Nimmt man nun zur Bestimmung der noch übrigen Konstante 
an, dass die Summe der beiden an der Erregungsstelle befind- 
lichen. elektroskopischen Kráfte bekannt und gleich b ist, welcher 
Umstand jedesmal stattfindet, wenn die elektroskopische Kraft