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elektroskopische Kraft angeht, gibt es noch eine zweite, die 
sich auf den elektrischen Strom bezieht. Sie besteht darin, dass 
der elektrische Strom zunächst an der gemeinschaftlichen Grund- 
fläche in beiden Körpern gleiche Grösse und gleiche Richtung 
haben müsse, oder dass, wenn man den gemeinschaftlichen 
Faktor « beibehàlt, 
dux 0, du‘ 
% © (55) =» 163) 
sein müsse, wo x das absolute Leitungsvermógen des Kórpers A, 
: : a du‘ . 
x‘ das des Körpers B bezeichnet und G) (%) die be- 
da dx 
du du‘ . 
sondern Werthe von dz dz vorstellen, welche ihnen zunächst 
an der gemeinschaftlichen Grundfläche zukommen, und zudem 
vorausgesetzt wird, dass in dieser gemeinschaftlichen Grund- 
fläche nicht der Anfang der Absceissen genommen sei. Die Noth- 
wendigkeit dieser letzten Gleichung lüsst sich leicht einsehen; 
denn wáren die beiden Stróme an der gemeinschaftlichen Grund- 
fläche nicht gleich gross, sondern würde aus dem einen Körper 
dieser Grundfläche mehr zugeführt, als durch den andern 
Körper von ihr abgeführt wird, und wäre dieser Unterschied 
ein endlicher Theil des ganzen Stromes, so müsste die elektro- 
skopische Kraft daselbst anwachsen, und zwar bei der ungemeinen 
Ergiebigkeit des elektrischen Stromes in der kürzesten Zeit zu 
einem äusserst hohen Grade gelangen, was die Erfahrung längst 
angezeigt hätte. Auch kann nicht etwa aus dem einen Körper 
an die gemeinschaftliche Grundfläche eine geringere Menge 
Elektrizität abgegeben werden, als ihr durch den andern Körper 
genommen wird, weil dieser Umstand durch einen unendlich 
hohen Grad von negativer Elektrizität sich zu erkennen geben 
müsste. 
Es ist zur Gültigkeit der vorhergehenden Bestimmungen 
nicht geradezu erforderlich, dass beide aneinanderstossende 
Körper einerlei Grundfläche haben; es kann wohl der Quer- 
schnitt in dem einen prismatischen Körper von anderer Grösse 
und Gestalt sein als im andern, wenn nur dadurch. die elektro- 
skopische Kraft an verschiedenen Stellen eines und desselben