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stelle, wo x=0 ist, stattfindet, a‘ die Spannung an der Be- 
rührungsstelle, wo x==[ ist, und a“ die Spannung an der 
Berührungsstell, wo z —--/' ist, so erhalten wir, wenn wir 
die in voriger Nummer aufgestellte allgemeine Regel gehórig 
beobachten, 
a= FÜ FA 4- e" —c 
a —fl—f1+e—e 
a = f* (I 4- P) — f^ (L4 P) 4 e — e" 
und hieraus 
à - a! 4- at — fl -- f l4 fl. 
Nun finden aber, wenn x und c das Leitungsvermógen und 
den Querschnitt für den Theil P, x' und w‘ dasselbe für den 
Theil P' und. x^ und o^ für den Theil P^ vorstellen, an den 
einzelnen Berührungsstellen, in Folge der in No. 13 entwickelten 
Betrachtungen, nachstehende Bedingungsgleichungen statt: 
* t G — X uw C L xw" C 
4.) ce ds) s) 
du du' du“ . . du , 
wo GE) ( =) C) die besondern Werthe von dz 
du’ du” « 4 
dz od vorstellen, welche den Berührungsstellen angehóren. 
Aus den im Anfange dieser Nummer zur Bestimmung der elek- 
troskopischen Kraft in den einzelnen Theilen der Kette auf- 
gestellten Gleichungen erhält man aber für jeden zu gestattenden 
Werth von x 
du du‘ ; du“ = 
dx =f, dx m, dz =f , 
wonach sich vorstehende Bedingungsgleichungen in nachfolgende 
verwandeln : 
% of — P d o f* — xl o! f^, 
Aus diesen und der eben aus den Spannungen hergeleiteten 
Gleichung zwischen f, f‘ und f“ findet man nun, wenn man 
/ "d l" . . 
A, M, A" für —, ——5,, —7—7 beziehlich setzt, 
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