60 Magnete äquivalent wahrem Magnetismus.
tatsächlich nicht existierenden wahren Magnetismus verbunden wo
waren, können wir nach Einführung des durch magnetische
Polarisation frei werdenden als im wesentlichen gehoben an-
sehen. Außerdem können wir aber auch noch die außerhalb DS
des Inhaltes der Maxwellschen Theorie stehende Erfahrungs- ne
tatsache hinzunehmen, daß es eine remanente Magnetisierung
gibt, die ohne erzeugendes Feld bestehen bleibt: permanente N
Magnete. Deren Pole können als gleichwertig mit wahrem N el
Magnetismus angesehen werden; sie erzeugen ihrerseits ein Mer
äußeres Feld, machen Magnetismus durch Polarisation frei und nn
wirken auf ihn nach den abgeleiteten Gesetzen. Der
schi
S$ 23. Gebundene Elektrizität.
an
Betrachten wir noch Stellen, an denen sich wahre Elektri- nie}
zität und durch Elektronenverschiebung frei gewordene neben- Fall
einander befinden. Dies ist z. B. der Fall, wenn die linke Für
Außenseite der Grenzfläche eines Dielektrikums D in Fig. 18 glei
positive Ladung von außen, etwa so wie auf pag. 43, erhalten der
hat; dann wird an der Innenseite der leite
Grenzfläche negative Klektrizität En | a I hau
durch Polarisation frei. Durch diese de\+ 3 der
wird ein Teil der wahren Ladung Ye Satı
unwirksam gemacht: „gebunden“. Fir: 1 d a Lad
Fassen wir ein Volumenelement ins dab
Auge, das teils innerhalb, teils außerhalb des Dielektrikums auß
liegt. Die Grenzfläche denken wir uns dabei nicht als mathe-
matische Fläche, sondern als von einer sehr geringen Dicke,
und als einen, wenn auch sehr schnellen, so doch kontinuierlichen. dag
Übergang aus dem einen Medium ins andere vermittelnd. Ein
solches Volumenelement liefert zur Coulombschen Kraft einen
Beitrag durch die mit dr zu multiplizierende Dichtigkeit der „Ge
freien Elektrizität: mer
EA Ey Sp:
Da &, entgegengesetztes Zeichen hat wie &„, setzen wir an solchen wor
Stellen:
E&,=—8,
Y