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os das äussere Ende der Radkurven ist nahe doppelt so gross, als 
me die Peripheriegeschwindigkeit des Rades, und nach unserer Theorie 
ve zu schliessen, müsste, um damit die vortheilhafteste Geschwindig- 
N keit 0:6 V2gH ausfallt, der Werth von S; so Zr0SS seyn ‚als die 
N Gleichung für el) Yangibt, was auch in der That der Fall ist, wie 
8 später bei den numerischen Rechnungen gezeigt werden wird. 
A Für f== 1'9 wird wegen (44), wenn man 7 == 0 nimmt 
“ Fa 0:60 
00H > 
die 
tritt welches Resultat nicht zu Gunsten dieser Maschine spricht. Kann 
u man sich eine grössere Geschwindigkeit des Rades gefallen lassen, 
en so ist es allerdings möglich ein günstigeren Effekt zu erhalten, 
A wenn man die äussere Weite der Kanäle etwas grösser nimmt als 
er Cadiat, 
figret, Wir haben gesehen, dass bei der Schott’schen "Vurbine die 
man stärker gekrümmten Wände der Radkanäle gegen das eintretende 
Jann Wasser schlagen, und darin besteht hauptsächlich die Unvollkom- 
ran, menheit dieser Maschine. Der Effektverlust, welcher hieraus ent- 
eren springt, ist aber doch nicht von so grosser Bedeutung, wenn das 
da- Verhältniss Zn hinreichend gross genommen wird. Gewöhnlich ist 
INNE, * R 
| bei dieser Turbine %, = 3 und dann wird nach (48) und (49) 
fang : 
Kl10N e E05 
er V2gM 
ı die 
dem 8 0775. 
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ko Die Schott’sche Turbine erscheint also im Vergleich mit der 
after, Turbine von Cadiat in einem günstigeren Lichte. 
Leil- In Hinsicht auf eine vortheilhafte Benutzung einer Wasserkraft, 
ta muss daher die Turbine von Fourneyron, da sie 90 % Nutzeffekt 
binen verspricht, in den ersten; die Schoff’sche Turbine, welche 75 % 
verspricht, in den zweiten; und die Turbine von Cadiat, welche 
66 °% verspricht, in den dritten Rang gestellt werden, 
Vergleichen wir nun, wie sich die drei Turbinen in dem Falle 
verhalten, wenn die Wassermengen veränderlich sind, 
Alle drei Anordnungen sind so eingerichtet, dass man grössere 
pe oder kleinere Wassermengen aus dem Zuleitungsapparat in das