76 „IV. Von Newton bis Priestley. 
alles im vollkommenen Gleichgewichte wäre, mithin 
müsse sich das Wasser in einer vollkommenen horizontas 
len Fläche erhalten. Wenn man aber ein Haarröhr- | 
<en ins Wasser tauche, so treibe der eingetauchte Theil 
desselben einen Theil einer solc<en Säule aus der Stels «7 
be, „und bewirke mehr Anziehung , als dieser Theil. WE 
Dadurch würden die unter der ODefnung stehenden Wass 135 
sertheilchen aufwärts gezogen, und verlöhren etwas us 
von ihrem Gewichte, Die innere Wassersäule im NEE 
Haarröhrc<hen werde also leichter, und müsse von den äus watt | 
ßern weiter in die Höhe getrieben werden, bis das vu 
Gewicht des aufgestiegenen Wassers der Anziehung der WW 
Röhre gleich sey. Außerdem ziehe noch der untere wa 
Theil der Glasröhre, so weit sein Wirkungskreis rei- ht 
c<e , die anliegenden Wassertheile gegen. sich, ohne daß (m 
diese Anziehung von andern unterwärts liegenden Glas» pd 
theilen wieder aufgehoben würde. Endlich werde auch 4667 
die Oberfläche des aufgestiegenen Wassers von dem ans 
Liegenden Glasringe gegen sich gezogen, und dieser Ans | 
ziehung wirke zwar eine gleich siarke Anziehung gegen EU 
das Glas nach unten entgegen, welche aber durch die M, 
Anziehung des Wassers. unter sich selbst vermindert Nich 
werde. Dieß wären die drey Ursachen , welche vereint zs 
die Erhebung des Wassers in den Haarröhrchen bes al 
wirkten. Seke man also die ganze Kraft, womit das FE 
Wasser vom Glase, so weit dessen Wirkungskreis 1947 
reicht, angezogen werde, = v, und diejenige, mit ne 
welcher es vom Wasser selbst in gleicher Weite anges m 
zogen werde, = e, so ist die gesammte Anziehung m 
aus der ersten Ursache u= ez; aus der zweyten Ursache II 
ebenfalls u == €, und aus der dritten Ursache u == (8 
=== 8) = Ez die ganze Anziehung also = 2u == 26 + Guyhsan 
E = 201 == €,. Hieraus sey also klar , daß, wenn bie dv 
gyc< die Kraft v des Glases viel kleiner als e wäre, [elbe 
Dens