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Zweiter Abschnitt, — Mechanik. 
Ebenso sind die Componenten der Beschleunigungen nach: den 
drei Axen: 
Seite ı 
gungsg 
. dx . d?y 
ff COS (fin) zn Tuff 
e d?z 
Sı=f cos C£, 2) == de * 
und nach der Richtung ® V } a 
A d?n 
“Sn==f cos (f,n) Saal 
da? d?y 2° da? 
em PR) +) + (=) 
Die Geschwindigkeiten und Beschleunigungen werden wie Kräfte 
(S. 112) zusammengesetzt und zerlegt. ; 
Die Componente der bewegenden Kraft nach irgend einer Richtung 
ändet man durch‘ Multiplication ‚der Componente der Beschleunigung 
aach dieser Richtung mit der bewegten Masse, also: ; 
d’x d? 
P, == P cos CP, %)=m de) ‘'Py == P cos (P,y) =m 3; 
. . ‚d?gzg 
Pr = P cos (P, = 3 
_- d?n 
PP, = Pcos (Pi, m) = 5. 
2. Die Kraftcomponente nach der ‚Tangente der Bahn, also nach 
der Richtung der augenblicklichen Geschwindigkeit, ist: 
, ‚dd 
P cos (Pr) = m 7. 
Die Kraftcomponente rechtwinklig darauf, nach der Richtung des 
Krümmungsradius o (nach der concaven Seite der Bahn hin gerich- 
tet) ist: 
8 „my x vB 
; Pcos(P,o)= m —. 
. © 
Ist die Bahn ein Kreis mit dem Radius r, so ist diese Kraft die 
„? 
Centripetalkraft und gleich m —=m@Ü?r wenn w die Winkelgeschwin- 
. & r 4. 
digkeit ist. Ihre Entgegengesetzte heifst Centrifugalkraft, 
Bezeichnet: . 
£ die Zeit in der eine Umdrehung erfolgt, 
& das Gewicht der Masse m, 
n die Anzahl der Umdrehungen pro Minute, 
so ergiebt sich auch die Centrifugalkraft gleich e % m 
mwir— 0,032 6 w? r — 1,2633 er —0,000351n2®2 Gr, 
83. Bezieht man ‘die Bahn des sich bewegenden Punktes in der 
xy-Ebene auf Polarcoordinaten r und @ und bezeichnet n die Richtung 
normal zum augenblicklichen Radius r, und zwar S0,. dafs diejenige 
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