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- 11. Geodynamik. 
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a. Der gerade centrische Stofs. a. Der vollkommen unelasti- 
‚che Stofs.‘ Treffen sich zwei Massen M, und M,, die vor dem Sto(s 
die gleichgerichteten Geschwindigkeiten V, und V, hatten, SO be- 
wegen sie sich nach dem Stofse wie ein einziger Körper mit der Ge- 
hwindigkeit V MV M,V, 
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schwindigkei MM. EM, 
Der Verlust an lebendiger Kraft ist: ; , 
; M,M 
A ; 
7 M, + M, ( 1 2) 
ß. Der vollkommen elastische Stofs. Die Geschwindigkeiten nach 
dem Stofse sind: 
o (M, — M;) V, +2M, V, ; 
AL ———— 3 
. 1 . M, + Mo 
» (M, — My) Vo +2M, V; 
Al SZ m 
a 2 M,+M, 
Wird V, == 0 vorausgesetzt, so wird: 
* M,—M 2M 
vr a 5 zz  ,. 
M, + M, . My -+ M, 
Der Verlust. an Kraft und Arbeit ist = 0. — Ist M, = M,, so wird 
„= V, und v, == V,. Laufen die Maseen in entgegengesetzter 
Richtung, so ist V, negativ zu setzen. 
y. Der undollkommen elastische Stofs: . Die Geschwindigkeiten 
nach dem Stofse sind: 
1 MM, V, + M, V,—M, (Yı—V)V a . 
; M, + M, 
7 —_ M, V, +M, V,+M, (Yı— V,) Va N 
> M,+M,; V 
h 
x bestimmt sich hierin aus der Gleichung « = C wenn h die Höhe 
ist, von der man eine Kugel aus dem betreffenden Material nieder- 
fallen läfst und Ah, diejenige, bis auf welche sie zurückprallt. [Für 
Elfenbein ist «= (8)?, für Stahl und Kork a == (5)?.] 
b. Der schiefe centrische Stofs. Man zerlege die Geschwindig- 
keiten vor. dem Stofse in Componenten + und =. zur Berührungs- 
Aäche; die parallele Componente bleibt unverändert, die normale ändert 
sich nach den Regeln des geraden Stofses; die Resultirende der paral- 
lelen und der geänderten normalen Componente giebt also die Ge- 
schwindigkeit nach dem Stofse. 
ce. Wirkungen des Stofses auf einen drehbaren Körper... a. Ist S 
die Stofskraft, die eine sehr kleine Zeit % hindurch wirksam ist, s ihr 
kleinster Abstand von der Drehaxe des Körpers, @ der Winkel,. den 
ihre Richtung mit dieser Axe macht, 50 wird die Winkelgeschwindig- 
keit m” des Körpers: