160 Zweiundzwanzigstes Kapitel.
Feldkurve für Leerlauf oder durch Änderung von ö, und ö, aus
der Fig. 373 gefunden werden, denn es ist ;
Fig. &
7
" "ZEe (Den an) . (141)
wo für ö,, ö,, a, und b,
die Abmessungen der
Kraftröhren, die von
den Polen zur Mitte
der Kommutierungs-
zone gehen, einzuführen
sind. Für die ange-
nommene Polarität hat
das Feld BB, an der
Ankeroberfläche die Richtung des Pfeiles.
Bei Belastung superponiert sich über das Leerlauffeld das
Ankerfeld. Für die Mitte der Kurzschlußzone finden wir dieses
Feld, wenn wir in der früher abgeleiteten Formel für B, (Seite 326)
b.=0 setzen.
Die Kraftröhren des Ankerfeldes, sofern wir dieses Feld für
sich allein vorhanden denken, verlaufen anders als in Fig. 373,
and diese Röhren haben einen nahezu konstanten Querschnitt, so
daß wir — 1 setzen dürfen. Es ergibt sich für die gleiche Po-
larität wie in Fig. 375 für die Kraftröhren das Bild Fig. 374.
Betrachten wir die
punktiert gezeichneten
magnetischen Kreise,
die im Abstand o von
der Polmitte, entspre-
chend Fig. 374 durch
die neutrale Zone des
Zusatzfeldes gehen, so
wirken auf diese Kreise
die MMKe b,-4$S und
(z—b)- 48,
Da die Sättigung des Ankereisens in der neutralen Zone ge-
ring ist, haben wir nur die in der Polspitze verbrauchten AW, die
gleich + AW, sind, in Abzug zu bringen, um die MMK für die
Kraftröhren ö, und ö, zu erhalten. Es wird somit
b. AS— 4 AW, AS(t—,)
m