Einfluß der Schräge des Feldes in der Kommutierungszone usw. 479
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Man kann g durch # und & ausdrücken; in Fig. 381 ist
sa 1 a 1 “
Ko=g tz & und Khk=p-+ 8. Da weiter & die Änderung der
1
kommutierenden EMK pro Spule ist, wenn wir uns um > Lamelle
km 1 a be
verschieben, so ist L1==gqg + z* -+4e. Weiter ist Kk==LI und so-
mit g = — 48 oder allgemein g =p-— u„e. Führen wir diesen Wert
von q in die obigen Gleichungen ein, so erhalten wir für die Summe
der zwischen den Bürstenkanten induzierten EMKe bei Belastung,
1-+C, „2%
wenn die Spule 1 austritt: 10,54. 7 Oz Sa 3p—+ 25 (159)
1 ;
wenn die Spule 3 austritt: 10,54- Les L Ui — 30 ++ z & (160)
Bezeichnen wir die durch das Magnetfeld bei Belastung in
den Spulenseiten der Nut 1 induzierte EMK im Momente, in welchem
1
die Spulenseite 1 den Kurzschluß verläßt, mit > und die durch
das Ankerfeld bei Belastung in den Spulenseiten der Nut 1 im
1
gleichen Momente induzierte EMK mit > a’ so ist e—e/=pR.
Führen wir den Wert von p in die Gleichungen 159 und 160
ein, so erhalten wir:
1+C, „2 ‚ ‚ 1
10,54: —— L— — (36, — 3e/) + 2 E
und
1+C, „2%, ; ; 1
10,54: — — IL — — (Sep —3e) te
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Bei Leerlauf verschwinden die Glieder mit Le und an Stelle
1
der EMK e,/—ej tritt die EMK e,. Die EMK > e, ist die durch
das Magnetfeld bei Leerlauf in den Spulenseiten der Nut 1 indu-
zierte EMK im Momente, in welchem die Spulenseite 1 aus dem
Kurzschluß tritt.
Bei Leerlauf erhalten wir somit für die zwischen den Bürsten-
zanten induzierten EMKe folgende Werte:
1
wenn die Spule 1 austritt: ZEMKe = — 3e, + 25 & (163)
„1
wenn die Spule 3 austritt: X EMKe = — 36, +76, (164)