{8 Kräfte an starren Körpern von beschränkter Beweglichkeit,
Es handle sich um einen horizontalen, in den Punkten A'
und 4” frei aufliegenden Balken, Fig. 60 und Fig. 61,!) wel-
2her in dem zwischen 4’ und A” auf A'A" gelegenen Punkte
7 von einer unter dem Winkel O gegen die Normale zu
4’4” geneigten, nach unten gerichteten Kraft P angegriffen
iverde und sich hierhei im Gleichgewicht befinde.
Die Reibungsver-
hältnisse in den bei-
den Auflagern 4’ und
4” seien verschieden,
u, = tgo, der Rei-
bungskoefficient in A’,
u = tgo, der Rei-
bungskoefficeient in 4”.
Wir zerlegen die
treibende Kraft P
(Fig. 60) in die bei-
den Komponenten
T= Psine
und N== Pcose@
und ebenso die die Unterlage ersetzenden Widerstände 7 und W”"
in die Horizontal- und Vertikalkomponenten 4’, H”, V', V", alsdann
liefert im Gleichgewichtsfall die Momentengleichung um A":
N] — a)
‚g
die Momentengleich um dA’:
x FR
Na
Es sind also die Nor-
malkomponenten V’ und V”
der Auflagerwiderstände bei
Aangenommenem Winkel © bestimmt, dagegen bleiben unbestimmt
lie beiden Tangentialkomponenten H' und H"” der Widerstände
W' und WW”, indem für dieselben nur die Gleichung FH’ LH" — 7
zur Verfügung steht. Vgl. No. 70.
Im Falle g==0 hätte man T=0; es wäre dann keine Ver-
anlassung zum Auftreten von Reibungswiderständen in 4’ und A”
vorhanden, daher H'=0 und H"=0. Wirkt also die treibende
Kraft P normal zur Verbindungslinie der Auflagerpunkte A’ und
”) Ob die Unterstützung des Balkens wie in Fig. 60 oder wie in Fig, 61
angeordnet ist. bleibt sich gleich.