230 Geradlinige Bewegung eines materiellen Punktes. 
schwindigkeit vo besitzt, so beginnt im gleichen Augenblick der 
Widerstand W des Puffers hemmend auf die Bewegung des Kör- 
vers m einzuwirken, Nimmt man jetzt das freie Ende des noch, 
nicht zusammengedrückten Puffers als Ursprung 0 und die + 8-' 
Richtung mit der Bewegungsrichtung des als materiellen Punkt 
zu betrachtenden Körpers m üÜberein- 
stimmend an, so erhält man als Be- 
schleunigungskraft von m 
dv d*s Cs 
aa =— Wa = m W— 7) 
oder wenn man die Konstante c==mb?.1 
:$_ setzt, 
2 2 
m = ms as 
Das sind dieselben Gleichungen wie in No. 164, 
Integrirt man die letzte Differentialgleichung, so ergiebt sich 
xieder 
s = A sin bt + B cos bt, 
worin A und B die Integrationskonstanten. Um nun diese be- 
stimmen zu können, leitet man s nach t ab, wodurch man erhält: 
N — Tr = Ab cos bt— Bb-sin bt. 
Da nun für t=0 s=0 und v==%, SO liefert mit t=0 die 
Meichung für sı B==0 und die Gleichung für v: A= 
Damit zeigt sich als Gleichung der Bewegung in der Bahn: 
$ = 0 sin bt, 
auch ist die Geschwindigkeit v ausgedrückt durch 
v = vn cos bi. 
IT . N . . 
Für tn wird v=0 und s am grössten, und zwar ist die 
Al 
yrösste Zusammendrückung 
V 
R— 
N 
Für >57 wird v negativ, es geht daher der materielle 
N 
Punkt m wieder zurück. Ist (== geworden, hat man 
s=0 und vv = — Un