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Geradlinige Bewegung eines materiellen Punktes. 
S 925. 
Zwangläufige!) geradlinige Bewegung eines materiellen Punktes 
bei beliebig gerichteten treibenden Kräften. 
179. Allgemeine Erläuterungen. Wir wollen annehmen, dass 
ine durchbohrte kleine Kugel m, welche an einem sie durch- 
iringenden geraden starren Stab hin- und hergeschoben werden 
zann, von einer treibenden Kraft P angegriffen sei, welche mit 
jer Normalen zur Stabachse den Winkel © einschliesse. Diese 
Kraft P wird die Kugel, oder sagen wir jetzt, den materiellen 
Punkt m in der vorgeschriebenen geraden Bahnlinie bewegen, 
wenn, wie früher ausgeführt wurde, der Winkel © grösser als 
ler betreffende Reibungswinkel o ist. Nehmen wir das an und 
bestimmen die Beschleunigungskraft im vorliegenden Falle der 
zwangläufigen Bewegung eines materiellen Punktes, 
Die Kraft P zerlegen wir in die Komponenten 
T=—=Psing und N= Pcos®@ 
nach der geraden Bahnlinie und senkrecht darauf, Damit er- 
yiebt sich dann, da die Komponente N der Kraft P durch die 
Normalkomponente W„ des Bahnwiderstandes W aufgehoben 
wird und die Tangentialkomponente W; des letzteren 
= uN= uP cos © 
ist, als die Resultante sämmtlicher am materiellen Punkte that- 
sächlich wirkenden Kräfte, d. h. als Beschleunigungskraft 
R — Psin vo — uP cos vv = P (sin  — u cos ©). 
(80. Beschleunigungskraft des Kreuzkopfes eines Kurbhel- 
yetriebes. (Siehe „Bach, Maschinenelemente“.) Es sei 
CAK (Fig. 184) das gegebene Kurbelgetriehe, 
C die Achse der Kurbelwelle, 
JA==r die Kurbel, 
A4K= 1 die Schubstange und 
K der in der Geraden OC sich bewegende Kreuzkopf. In 
diesem denken wir uns die gesammte, längs OC hin- und 
heryehende bewegte Masse m vereinigt. 
+ Die treffende Benennung „zwangläufig“ wurde von Reulecaux 
an anderem Orte eingeführt. Schon No. 174 und No. 175 zeigten Beispiele 
ainer solchen Beweeune”.