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Geradlinige Bewegung eines materiellen Punktes. 
1 , 
für p9= 0 (nei Annahme == 1, D=79916')p=0; 
ir = 1800 
Berechnet man aus Gleichung (4) die Beschleunigung für 
zerschiedene Werthe von 9 und ebenso die zugehörigen Werthe 
von s aus Gleiehung (1), trägt die s als 
Abseissen und die o als Ordinaten auf, 
zo erhält man die Beschleunigungs- 
Kurve A, CB, für den Kreuzkopf 
Fig. 186). Dabei zeigt es sich, dass 
Jie Beschleunigungskurve beim Hingang 
les Kreuzkopfes (9=0 bis 9 = 180°) 
mit derjenigen beim Rückgang (9 = 180° 
bis @== 360°) sich deckt. Es liefert 
nämlich Formel (4) denselben Werth 
von » für + o, wie für —@, da ja 
208 (— @) = -|- COo8S ©. 
Würde man jedoch die wirklichen 
Beschleunigungen als Ordinaten nach oben, die Verzöge- 
rungen dagegen nach unten abtragen, erhielte man die Linie 
A’ C,B'„-als Linie der y beim Rückgang des Kreuzkopfes. 
In Fig. 186 ist die Beschleunigungskurve des Kreuzkopfes 
°ir den speciellen Fall a aufgezeichnet. Indessen lässt sich 
lie Beschleunigungskurve noch einfacher konstruiren, wie wir 
später sehen werden. 
Um endlich die Beschleunigungskraft des Kreuzkopfes 
zu erhalten, hat man nur den algebraischen Werth der Kreuz- 
kopfbeschleunigung p mit der betreffenden, im Kreuzkopf vereinigt 
gedachten Masse m zu multiplieiren. Ergiebt sich dann das Pro- 
Adukt mp positiv, so ist die Beschleunigungskraft im Sinn der +s, 
1lso von O0 nach C gerichtet, andernfalls entgegengesetzt. 
Bei gleichförmiger Umdrehung der Kurbelwelle erhält man 
ar o0=—0 den grössten Werth der Beschleunigungskraft, nämlich 
af 
D_— A mrow? (1 +2). 
Mit zunehmendem @ nimmt dann die Beschleunigung p und 
Jamit auch die Beschleunigungskraft P ab, bis diese beiden Grössen 
. 1 . 
:ür 9=@' (im Falle v7 @’=79°16')=0 geworden. ) Von 
Y— 0 bis g==180° sind pp und P negativ. Bei = 1809 ist