274 Krummlinige Bewegung eines’ materiellen Punktes. 
Kraft =0, weil für diese Kraft der Winkel Y=90°. Die Kom- 
ponente N trägt also zur Aenderung der Bewegungsgrösse und 
damit der Geschwindigkeit, nichts bei, nur die Komponente T 
indert die Geschwindigkeit. Darum ist man auch berechtigt, als 
Antrieb der Kraft P zu setzen den Ausdruck 
$ t . 
"Peosp-4t— [Tas 
5 
Yı 
A 
W 
a. h. den Antrieb der Tangentialkomponente von P. Weiter be- 
merken wir, dass, wenn der Winkel © (der Winkel der Kraft mit 
der Bewegungsrichtung) ein stumpfer ist. der Antrieb der Kraft 
P negativ wird. 
Nunmehr können wir den durch die Gleichung 
E 
MD — MVa == cos qm -dt 
DD 
ausgedrückten Satz vom Antrieb aussprechen wie folgt: 
Es ist die Aenderung der Bewegungsgrösse eines 
materiellen Punktes in irgend einer Zeit gleich dem 
Antrieb der Beschleunigungskraft in derselben Zeit. 
207. Der Satz von der Arbeit. Ein materieller Punkt m 
bewege sich in einer krummlinigen Bahn. Derselbe sei u. a. auch 
von einer konstanten Kraft P angegriffen. Ist in der Zeit t der 
materielle Punkt von 4 bis B (Fig. 209) 
gekommen, so hat der Punkt während 
lieser Zeit in der Richtung der Kraft 
P den Weg AC zurückgelegt. Diese 
Strecke AC, d. h. die Projektion von AB 
auf die Kraftrichtung, wird der Weg des 
nNateriellen Punktes in der Richtung der Kraft P genannt. 
Stimmt die Richtung AC mit der Kraftrichtung überein, so 
‚st der Weg AC positiv zu setzen, bei entgegengesetzter Richtung 
negativ. 
Das Produkt aus der Kraft P und dem vom materiellen Punkt 
in der Richtung von P zurückgelegten Weg heisst die Arheit der 
Kraft auf dem betreffenden Weg. 
Ist die Kraft veränderlich, so lässt sich auch auf diesen Fall 
jer Begriff der Arbeit ausdehnen, wenn man die Kraft während 
eines Zeitelementes dt .als konstant ansieht. Die in dieser Zeit 
von. der Kraft P verrichtete Arbeit, oder die sogenannte Ele- 
mentararbeit ist. wenn ds der in der krummlinigen Bahn vom 
a