380 Die Grundlehren der Kinetik materieller Systeme. 
zusammengesetzten Auflagerwiderstandes W an. Nehmen wir nun 
C als Drehpunkt an und bezeichnen CO mit x, so erfordert das 
Gleichgewicht des Parallelepipeds: 
Hz=Q z+mph 200000000 (DI 
Es ist aber nach dem Satze von der Bewegung des Schwer- 
punktes 
mp= H—uQ,. .0.00.00.0... (2) 
also Hz= Q x + (H— uQ)I, 
Voraus % = 4 “MM —& uh 20.0.0 (3) 
Soll jetzt der Druckmittelpunkt C zwischen 4, und A, sich 
yefinden, so muss x zwischen den Grenzwerthen +a und —a 
anthalten sein, Steht das Parallelepipsd im Begriff, um 4, zu 
kanten, so hat man %x=-L a und z=77 zu setzen, womit man 
srhält: 
’ 
Ey und Zn (au), 
Ist nun a >uh, so liegt der Grenzpunkt B'’ der Horizontal- 
kraft H über dem Schwerpunkt des Parallelepipeds, andernfalls, 
wenn a<uh oder 12, unterhalb desselben. Auch bemerken 
MO 
wir, dass für z>z2' aus Gleichung (3) x>a folgt, wodurch ein 
Kanten um dd, angezeigt wird. Mit x=-—4 ergiehft sich aus 
eichung (3) 
7 — zn (a + uh). 
Der Angriffspunkt B” der Horizontalkraft H liegt also, wenn 
das Parallelepiped im Begriff steht, um 4, zu kanten, unterhalb 
les Schwerpunktes des letzteren. 
Wäre H=Q (& + p ‚erhielte man 2”=0. 
ınd wenn 
al 
a . 
H<7Q t Aw) würde z” negativ, 
) 
an I + u) dagegen Dvositiv. 
In letzterem Falle befände sich B” über der Auflagefläche, 
so dass die Kraft H die Achse des Parallelepipeds weder über 
lem Punkte B'’ noch unter dem Punkte B” angreifen dürfte. 
wenn ein Umkippen nicht eintreten sollte.