1448 Drehung eines starren Körpers um eine gegebene Achse. 
331. Centrifugalkraft einer materiellen ebenen Fläche. Wir 
wollen annehmen, dass die gegebene Fläche F eine Symmetral- 
ıchse besitze, welche die Drehachse in dem Punkte 4 unter dem 
Winkel « schneide, ferner, dass die 
Ebene der Fläche F senkrecht stehe 
auf der durch die Symmetralachse 4S 
von F und der Drehachse AB geleg- 
ten Ebene. Fig. 280 zeigt die ge- 
gebene Fläche Fin der Umklappung 
in die letztgenannte Ebene. 
Indem man die Fläche F durch 
zerade senkrecht zur Symmetralachse 
4S in unendlich schmale Streifen vom 
Inhalt b-ds zerlegt, erhält man für 
jeden solchen Flächenstreifen eine in der Ebene BAS wirkende, 
senkrecht auf der Drehachse stehende Centrifugalkraft 
AR = b.ds-s-sina- ww. 
Alle diese Centrifugalkräfte d R setzen sich zusammen zu einer 
Resultanten, deren Grösse: 
R = F-s, sin a: w?, 
wobei s9 den Abstand des Schwerpunktes S der Fläche F vom 
Punkte 4 bedeutet. 
Um nun auch die Lage dieser resultirenden Centrifugalkraft 
beziehungsweise ihren auf der Symmetralachse 4S gelegenen 
Angriffspunkt C zu erhalten, schreiben wir die Momentengleichung 
um den Punkt 4 an: 
R:8'.c0osa = Xb-ds-s-sina- w?-s-c0osa ; 
oder 8’. Fs) sin a: w?.cos a = w*.sina-cosa Xb-ds-s?, 
2 / 2 2 
NOoraus 8’ = Zr Ad 9 + Fso” 5 + CZ za Yo, 
Fsn F's FF so HF 89 So 
unter O das Trägheitsmoment und unter ra den Trägheitshalb- 
messer der Fläche F in Beziehung auf eine durch den Schwer- 
punkt S von F senkrecht zu AS gezogene Achse verstanden. 
Mit s’ ist der Angriffspunkt € der Centrifugalkraft R be- 
stimmt. Dieser Punkt C ist, wie wir sehen, der Schwingungs- 
nittelpunkt der Fläche F für die Aufhängeachse A (letztere 
senkrecht zur Ebene SAAB. also in der Ebene von F gelegen). 
332, Centrifugalkraft eines Körpers von gerader Achse. 
Jie geometrische Achse des Körpers sehneide die Drehachse im