Die Lehre vom Stoss. 
Drehung mit der Winkelgeschwindigkeit @ um die durch S 
yehende Achse übereinstimmt. 
Da nun unmittelbar nach dem Stoss die Elementarbewegung 
des Körpers thatsächlich in einer Drehung um eine Achse durch 
CO’ senkrecht zur xz-Ebene besteht, so muss auch letztere Drehung 
lie resultirende Elementarbewegung des Körpers angeben. Da- 
nach würde die Drehung um €’ mit der Winkelgeschwindigkeit w 
erfolgen, womit sich eine lebendige Kraft L des Körpers ergäbe 
L= 410 w?=4(0 + me?) w* = 41mow* (r* + e?), 
unter &’ das Trägheitsmoment des Körpers in Bezug auf die 
Achse €’ verstanden. Setzt man in den Ausdruck für L den 
yefundenen Werth von w ein, so wird 
2,2 '2 
DI 
Dabei giebt }mece* die lebendige Kraft an, welche der Körper 
ınmittelbar vor dem Stoss besass. 
Eine Anwendung hiervon zeigt nachstehendes Beispiel: 
Auf dem Boden eines in geradem horizontalen Geleise mit 
der konstanten Geschwindig- 
keit € sich bewegenden Kisen- 
)ahnwagens stehe, wie in 
Sig. 302 angedeutet ist, ein 
<örper vom Gewicht mg, wel- 
aher eine bei C’ auf dem 
Boden des Wagens befestigte 
Querleiste berühre. Wird nun 
die Bewegung des Wagens 
plötzlich aufgehoben, so erhält der Körper auf dem Wagen 
olötzlich eine Drehung um €, für welche die anfängliche Winkel- 
yeschwindigkeit w, sich aus der oben gefundenen Gleichung 
ft 
— 2 . . 
Dd= Z — ergiebt, wenn man darin z'=—h setzt. Damit er- 
r*-+e 
nält man: 
+ ch h?* 
0a=-—— und Ia= me —— 
ao r? Le? n SF „x 1 ß 
Es fragt sich jetzt: wird der Körper umkippen oder nicht? 
oder auch: wird der Körper, wenn seine Winkelgeschwindigkeit 
w==0 geworden, sich wieder zurückdrehen oder nicht? 
Angenommen, es stehe, wenn w==0 geworden, SC’ vertikal. 
[n diesem Falle hat man nach dem Satze von der lebendigen 
Kraft: 
—L,= —mg(e— h),