8 70. Die Bewegung der Fuhrwerke. 5923 
Diese Gleichungen zeigen, dass je grösser P, um so grösser 
lie negative Beschleunigung y oder die Verzögerung p, um so 
yrösser aber auch die Fadenspannung S ist. 
m 
Für P=P' sei S=uQ, womit pl (1 + - 
Desgleichen sei für P==P,, wobei P,<PFP, 
m 
SP 
S, ist dann kleiner als uQ. 
Denkt man sich jetzt den Faden wieder weggenommen, da- 
für aber die horizontale Auflageebene des Cylinders nicht mehr 
absolut glatt, so wird die Einwirkung der Bremswiderstände u, P, 
in 4, und 4, zur Folge haben, dass die: Winkelgeschwindigkeit 
w, des Cylinders abnimmt und damit ein Reibungswiderstand Wr 
n B entsteht, welcher der Translationsbewegung des Cylinders 
antgegenwirkt. Hat dieser Reibungswiderstand WW; bei seiner Ent- 
wicklung den Werth Wı==S, = 24u, Pr: mm erreicht, so zeigt sich 
»==r7@w®, Damit fällt dann nach den Ausführungen auf Seite 503 
ınd 504 der Anlass zu weiterer Vergrösserung des Reibungs- 
widerstandes W, weg, so dass Wy==S, bleibt. 
Die Bewegung des Cylinders besteht daher von jetzt an in 
3äinem vollkommenen Rollen, nur ist dieses Rollen kein gleich- 
nässigyes mehr. vielmehr ein verzögertes., insofern sich ergiebt: 
dv de 2u, Pı 
EA A EM 
Dr d\. m + ww 
Steigert man die Kraft P bis zum Werthe P’, so bleibt das 
Rollen des Cvlinders ein vollkommenes, wobei mit P= P'- 
AP __ 28 4Q mm _ _ pQ 
x m-+m 2u, m m 
mp=— uUQ. 
Nimmt. man hierauf P> P' an, so ist das Rollen des Cylin- 
ders mit einem Gleiten verbunden. Dabei besitzt der Reibungs- 
widerstand W; in B seinen Maximalwerth u@Q. In diesem Falle 
ziebt dann der Satz von der Bewegung des Schwerpunktes 
mp = —uQ. 
Daraus ersieht man, dass eine Steigerung der Kraft P' über 
len Werth P'’ hinaus werthlos ist. Auch erkennt man, dass die 
Verlangsamung der Translationsbewegung des Cylinders nicht un-