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Dynamik der; Maschinen. 
m’ die auf den Angriffspunkt A der Kraft P reduecirte Masse 
der Maschine. alsdann hat man: 
do (P—P)a_ PP 
dt wa 2 wa 
Nunmehr zerlegen wir durch Halbiren der Winkel, welche 
lie Achsen der aufeinanderfolgenden Radarme, deren es % seien, 
mit einander einschliessen, in einzelne Sektoren und ziehen von 
Jiesen letzteren einen in Betracht. Für diesen bildet die durch - 
Jie Mittellinie des dem Sektor angehörenden Radarmes und die 
Wellenachse gelegte Ebene eine Symmetralebene,. Denkt man 
sich jetzt an den einzelnen materiellen Elementen des Schwung- 
z N . de, 
radsektors die Trägheitskräfte dm-ow* und dm Q +7 wirkend, 
30 haben die ersteren keinen Einfluss auf das dicht an der Nabe 
bei D eintretende grösste Biegungsmoment M, des Radarmes. Die 
an dem materiellen Element dm bei B sich kundgebende Tangential- 
di 
xraft dT= dm-o0 ar zerlegen wir in ihre Komponenten dY und dX 
* . ® 
parallel und senkrecht zur Mittellinie des Radarmes. worauf man 
mit den Bezeichnungen der Fig. 327 erhält: 
do do 
4X = dT-.cos@ = dm-0:— COS 9 = —- dm: 
© EU ae SSR ag 
di da 
1 Y— AT.si =— dm-0-— si — 2. Am- 
sin © == dm: 0 ar in ar 
and damit, wenn mit r der Halbmesser der Nabe des Schwung- 
rades bezeichnet wird: 
7 de de 5 
Mo, = 3dX(y—r) + ZdYıx = 7, dm y(y— 1) +7 Alm 
(4 E 
de ; 5 dw 5 
ar [Sdm (x? + y°) —r Zdm-y} = ar Fdm-o?—r.y9 Zdml. 
anter yo den Abstand des Schwerpunktes des Schwungradsektors 
von der Wellenachse € verstanden. 
Ist endlich m, “die Masse des ganzen Radkranzes. m: die 
Masse eines der n Radarme, 
O, das Trägheitsmoment des ganzen Radkranzes und ©, das 
Trägheitsmoment eines Radarmes in Rezug auf die Wellenachse 6. 
so ergiebt sich schliesslich: 
dw | 1 1 ; 
MM = — x OO, + 0.— 7-49 A m, + m.) ls 
dt mn N” 
woraus sich die erösste Anstrengung des Radarmes berechnen lässt.