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Es wird also: 
AnPR?® en 
R* + 40’ = 
oder 
LA 2 J 2 — 
(2 (E) 
2R 2 
re una 104) 
womit wir die gesuchte Funktion gewonnen haben. Wir erkennen in 
Gleichung 104 die Gleichung einer Ellipse mit dem Stationsort B des 
; 2 
Schiffes als Mittelpunkt, mit den Halbachsen zB und > und zwar 
liegt immer die kleine Achse der Ellipse in der Windrichtung, denn 
2 
SR ist immer kleiner als _ Die Halbachsen geben zugleich die 
Strecken an, die das Schiff in der Windrichtung und senkrecht dazu 
hinausfahren darf. Mit oder gegen den Wind können wir uns also 
von B entfernen, um die Strecke 5B und senkrecht zur Windrichtung 
um die Strecke Z Die gleichen Werte ergeben sich natürlich, wenn 
wir die zu diesen Richtungen gehörigen Sehnenlängen in einem Falle 
s=2R, im anderen Falle s= 2a in die Gleichung 98 einführen. 
Das Aktionsfeld für ein Kriegsluftschiff kann also bei bekannter 
Windrichtung und Windstärke nach den Ergebnissen der voraus- 
gehenden Rechnung sofort gezeichnet werden. Es bezeichne wieder 
in Figur 109 R den Aktionsradius für Windstille, und es sei beispiels- 
weise die Windgeschwindigkeit gleich der Hälfte der Eigengeschwin- 
digkeit des Schiffes. Da sich die Wege wie die Geschwindigkeiten 
verhalten, so ist also der Weg des Windes in der Zeit der maximalen 
Fahrdauer T gleich W= Ei diese Strecke entgegengesetzt der 
Windrichtung vom Mittelpunkt des Kreises aus abgetragen, liefert 
die Lage des Stationsortes B, die dort zur Windrichtung gezogene 
Senkrechte die Strecke a und die Ellipse, welche für diesen Fall das 
Aktionsfeld des Kriegsluftschiffes begrenzt, kann dann, da ihre Halb- 
achsen bekannt sind, ohne weiteres eingezeichnet werden. Wir er- 
sehen aus Figur 109, daß das Aktionsfeld in einer ganz beträchtlichen 
Weise zusammenschrumpft, wenn die Bedingung der Rückkehr zum 
Ausgangspunkte gestellt wird. Die Fahrstrecken werden um so mehr 
beschränkt gegenüber denjenigen eines Sport- oder Verkehrsschiffes, 
je weniger der Fahrstrahl von der Windrichtung abweicht.