10 
in eine Verbreiterung des Rohres e, wovon Fig. 11 die obere 
Ansicht giebt, verbrennt hier vollständig und entweicht als abge— 
kühlter Dunst aus dem Kasten f. In Fig. 9 tritt nun bei g die 
für den Luftbehälter des Schiffes bestimmte anzuwärmende Luft 
ein, wird durch die Röhre 6 allmälig erhitzt und geht durch die 
Röhre hin den Luftbehälter des Schiffes. Um eine schnelle Cir— 
culation der Luft zwischen Luftbehälter und Heizgefäß herbeizu— 
führen, ist in dem Schiffskorbe ein Ventilator mit einer Gasma— 
schine nach Lenoir aufzustellen, deren Kühlwasser und Verbrennungs— 
produkte gleichfalls zum Anwärmen der Luft benutzt werden können. 
Um ecin Urtheil über die mit diesem Schiffe zu erreichende 
Geschwindigkeit zu erhalten, mögen zum Zwecke einer Berechnung 
alle Widerstände beim Fallen einer ebenen Fläche Fvon 112 M. 
gleich gesetzt werden. Diese Fläche k᷑ wird durch das Gewicht 
P — 390 K. gegen die relatir hende Luft bewegt und zwar mit 
einem Drucke, für den unter Berücksichtigung der mit der Schnellig— 
keit der Bewegung veränderlichen Dichtigkeit der Luft dieselben 
Gesetze gelten wie für den Druck eines im unbegrenzten Wasser 
bewegten Körpers. Ist nun u ein Reduktionsfaktor, d das 
Gewicht von 1 Kbm. Luft von einer der Bewegung entsprechenden 
Dichtigkeit, e die Geschwindigkeit der bewegten Fläche f, und g die 
beschleunigende Kraft der Schwere, so ist für den senkrechten Fall: 
ufde? 
7* — 
5; 2 8 
7758*26*2« (1) 
Ist ferner v die Geschwindigkeit, womit die Luft in den leeren 
Raum einströmen würde und du das Gewicht von 1 Kbkm. Luft 
im Normalzustande, so ist bei der Annahme, daß die Dichtigkeit 
der Luft im Verhältniß von & zu v zunimmt, 
a (1 4) 4. . . 
Es sei nun annähernd e — 0,01 v, dann wird in Gleichung2: 
0,01 
—E (1 * uut du- (1 4 001) di. 
Da ferner “ — 396,5 M. und diu abgerundet — 13 ist, so