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Dichtigkeit der Luft aber in MA veraͤndert sich im umge⸗ 
kehrten Verhaͤltnisse der specisischen Federkraͤfte. Beyde 
Linien der Barometerhoͤhen sind also in dem Falle un⸗ 
serer dritten Figur; die Linien der Dichtigkeiten aber 
verhalten sich so, wie die beyden Linien BDT und CDV. 
der fuͤnften; und es ist eine gewisse Hoͤhe Api, wo die 
Dichtigkeit der Luft, ohngeachtet des ganz veraͤnderten 
Zustandes der Atmosphaͤre, noch eben dieselbe ist / dis 
sie zuvor war. 
Veraͤndert sich die Masse und die specisische Federkraft 
zugleich, und beyde in gleichem Verhaͤltnisse, so veraͤn⸗ 
dert sich nach eben demselben Verhaͤltnisse auch die Ba⸗ 
rometerhoͤhe in A; allein die Dichtigkeit der Luft in M 
bleibt unveraͤndert. Die Linien der Barometerhoͤhen 
sind also hier in dem Falle unserer vierten Figur; die 
Linien der Dichtigkeiten aber verhalten sich wie die Linier 
BV und BT der dritten; so daß die Hoͤhen, auf denen 
sich eben dieselbe Dichtigkeit besindet, mit den specisischen 
Federkraͤften in einem Verhaͤltnisse stehen. 
Verhalten sich die Massen, wie die Quadrate der 
Federkraͤfte; so veraͤndern sich die Barometerhoͤhen in 4 
nach eben dem Gesetze, die Dichtigkeiten der Luft aber 
in A stehen mit den Federkraͤften in gleichem Verhaͤlt⸗ 
nisse; sie gehoͤren also in den Fall der vierten Figur. 
Stehen endlich die Massen und die specifischen Feder⸗ 
kraͤfte in einem umgekehrten Verhaͤltnisse, so sind die 
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