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Wir kommen allmaͤhlig unserm großen Ziele naͤher. 
Den Bruch, dessen Zaͤhler die Dichtigkeit der Kugel, 
wenn sie bey gleicher Masse durchaus gleichartig waͤre, 
und dessen Nenner die Dichtigkeit der umgebenden Luft ist, 
haben wir schon oben bestimmt; er ist — * .auf 
dem Horizonte, wo die Barometerhoͤhe — Hist; 
und auf der Hoͤhe x, wo die Barometerhoͤhe — 4 
ist. Es ist demnach auf dem Horizonte unser Exponent 
des Widerstandes — und auf der Hoͤhe * ist dieser 
Exponent * * Der ganze relative Widerstand also, 
im Verhaͤltnisse mit unserer Schwere, wird seyn auf dem 
Horizonte/, L; und auf der Hoͤhe —E .In 
beyden Ausdruͤken ist x die Hoͤhe, der die Geschwindig— 
keit zugehoͤt. 
Die beschleunigende Kraft, im Verhaͤltnisse mit unserer 
Schwere, mit der die Kugel aufsteigt, ist auf dem 
Horizonte — N- 13 und auf der Hoͤhe x æ — 15 
Die ganze beschleunigende Kraft also, mit der die Kugel 
aufwaͤrts steigt, und die gleich seyn muß der specisischen 
Leichtigkeit der Kugel, weniger dem Widerstande, der 
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auf sie ausgeuͤbt wird, ist IF— 1 — . dies ist 
die Kraft, die wir im vorigen Abschnitte ꝓ genannt ha, 
ben. Es ist demnach die Differentialgleichung zwischen 
der zuruͤkgelegten Hoͤhe x, der Dichtigkeit der Atmosphaͤre 
ß