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lich, und vielleicht auch noch im zwanzigsten Jahr— 
hunderte gesagt werden kann; die Differentialgleichung 
endlich, die ihr Erfinder fuͤr wichtig genug angesehen 
hat, um mit ihr diesen langen, langen Abschnitt, der 
von uichts anders als vom Widerstand der Materie uͤber 
haupt, und von dem Widerstand der Luft ins besondere 
gehandelt hat, endlich einmal zu beschließen: Ad —- 
—— öα —— -SA O. 
Eilfter Abschnitt. 
Bewegung des Aerostats in der allerunter⸗ 
sten Luftschichte. 
Die Differentialgleichung, mit der wir den vorigen 
Abschnitt geendigt haben, und auf deren Entwiklung die 
ganze Theorie beruht, ist gerade nicht die leichteste. 
Denn zum ersten sind die veraͤnderlichen Groͤßen unter⸗ 
einander vermengt. Zum zweyten ist sie nicht vollstaͤndig. 
Zum dritten ist der Faktor, mit dem sie multiplicirt seyn 
muß, um vollstaͤndig zu werden, eine ziemlich verwikelte 
Exponentialgroͤße. Zum vierten ist auch alsdann noch die 
Integration ihren eigenen Schwierigkeiten unterworfen; 
und sie kaun nicht anders als annaͤhernd erreicht werden.