III. Zweidimensionale Strömungsvorgänge. 
Ist also I” (x) eine gerade Funktion von x, so finden wir: 
(x) = ‘ 
zii. 
7 fu ZEN 2 
08) Vı-(4) d& (3,74) 
X— E 
als Lösung der Integralgleichung (3,64). 
Im zweiten Falle wird die Funktion P(z) (3,66) die Eigenschaft haben, 
daß sie für z = x den Wert Null hat, also durch ( 2 — +) teilbar sein 
muß, dann ist 
7'@) G + ) P (z) 
Vayaa 4: 
eindeutig analytisch in der ganzen Ebene. Wenden wir wieder den 
Cauchyschen Integralsatz an, so erhalten wir mit Benutzung von (3,71) 
ra(z+)_ ı [TO(5+) ar 
VG) OS VGY-e 
[=o(3+:) at vO(4+) 4 
/ Ve C—2 Va) 
Dieselben Schlüsse wie beim ersten Falle zeigen, daß mit & = x beim 
zweiten Integral das Residuum Null wird, weil v (£) von erster Ordnung 
Null wird, wenn C— x, also t—0 geht; das zweite Integral muß also 
wieder den Wert Null haben. Damit ergibt sich: 
Wenn [I’(x) für x = nicht unendlich wird, so findet man: 
+5 
/i 
T (x) = — 2 V (2) O7 [56 (2 +8) a (3,75 
* Lre Vi) e 7“ | 
z 2 
>» 
als Lösung der Integralgleichung (3,64).