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Erster Teil. Die Luftkräfte 
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Wenn also x? - y? = a? in U eingesetzt wird, so erhält man ı = — Sn a, also 
eine Konstante. Wir sehen somit, daß, wie verlangt, der Kreis in einer Stromlinie 
liegt. 
Aus (11) folgt der komplexe Wert der Geschwindigkeit 
, . dw a? irl 
D = Un — 10 = Gz = — 00 TI az SW AS) 
Wir erhalten also in großer Entfernung vom Kreise, für z > 06, D’' = — vw; wie 
es verlangt war. 
Es soll hier gleich noch eine Frage beantwortet werden, die nachher von be- 
sonderer Wichtigkeit wird. Gibt es Punkte, in denen die Geschwindigkeit den 
Wert Null erhält? Solche Punkte wollen wir Staupunkte nennen. Zur Bestim- 
mung der Staupunkte erhält man aus (15) die quadratische Gleichung 
z3 + A z—a=0 . 
2r0 
Es gibt also zwei Staupunkte z, und. z,, So daß 
ir 
ht 7 7 rum 
—Za = _1 im an? 
. 2 
(16) 
„ (17) 
Praktisch wird uns nur der Fall interessieren, daß T< 4xav ist. In diesem Falle 
zeigen die Gleichungen (17), daß die beiden Punkte z, und z, spiegelbildlich zur 
y-Achse liegen, daß also 
21 = 1 — Ws a = — Un 
gesetzt werden kann. Da dann \2,|=|z2| ist, so folgt aus (16), daß |2,|=|z.|=@ 
ist, daß also die‘ beiden Staupunkte auf dem Kreise liegen. Da für eine 
.. U OU y Ai U _ öl 
Stromlinie Oz dx + öy d y= Oist, in den Staupunkten aber v„, = -— öz und v0, = dy 
verschwinden, so wird hier A unbestimmt. In diesen Staupunkten findet eine 
Spaltung der Strömung statt. Wir wollen diese Punkte auch darum Spaltungs- 
punkte nennen. Die aus dem Unendlichen kommende Stromlinie geht bis an 
die Kreiskontur heran, teilt sich hier in zwei die Kontur umschlingende Kreis- 
bogen, die sich dann im zweiten Spaltungspunkt wieder vereinigen und in das