IT. Kapitel. Der unendlich breite Tragflügel
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Unendliche weitergehen. In den Abb. 26—28 sind die Stromlinien in drei Fällen
gezeichnet:
1. Abb. 26, T=0. Die Gleichungen der Stromlinien lauten jetzt
x ZI C.
Für c=0 wird y=0 oder x? 4 y? = a? Die Spaltungspunkte liegen auf der
x-Achse. Vertauscht man y mit —Y, So bedeutet das. für die betreffende Strom-
linie nur den Übergang von +c.zu —e.
Die Stromlinien. verlaufen symmetrisch
zur z-Achse, liegen also über und unter
der Kontur gleich dicht; somit ist also
der Druck beiderseits gleich groß, und
es kann ;auch keine Kraft senkrecht
zur z-Achse, d. h. zur Strömungsrich-
fung, auftreten. Diese Strömung muß
also ohne Auftrieb auf die Kontur
verlaufen.
2. Abb. 27, vo = 0. Jetzt lau
ten die Gleichungen der Stromlinien
In (@? + y?) = Const, oder ey =C.
Die Stromlinien sind ‚also Kreise, die
zu dem gegebenen Kreise x? + y? = a?
konzentrisch liegen. Hier herrscht
demnach nach allen Seiten Symmetrie.
so daß auch der Druck vollständig
symmetrisch verteilt ist. Es handelt
sichumeine Zirkulationsströmung.,
d. h. eine die Kontur umkreisende
Strömung, womit natürlich keine Ro-
tation der kleinsten Teile der Flüssig-
keit verbunden ist. Man sieht, daß
auch diese Zirkulationsströmung keine
Kraft auf die Kontur ausüben kann.
3. Abb. 28, sowohl T' als auch vs
von Null verschieden. Diese Strömung
setzt sich durch geometrische Addition
der unter 1 und 2 angegebenen Strö-
mungen zusammen. Die Abb. 28 zeigt,
daß jetzt die Stromlinien oberhalb der
Kontur enger aneinander rücken als
unterhalb, so daß wir also nur in diesem Falle eine Kraft senkrecht zur Strömungs-
richtung zu erwarten haben. Eine genauere Rechnung, die wir später wieder mit
dem Impulssatz durchführen werden, wird zeigen, daß sich jetzt tatsächlich eine
Kraft ergibt, die sowohl T' als auch vw proportional ist. Die Erörterung.der Frage.