164 Capo sesto. 
  
nucleo; quindi la formula 18) che abbiamo ottenuto pel caso 
in cui il nucleo stasse fermo, varrà anche quando esso prenderà 
parte al, movimento, ma in modo che i poli suoi restino fermi 
nello spazio. 
Ma se il nucleo ruota rapidamente, la linea dei suoi poli 
si sposta nel senso della rotazione (10), e ammetteremo che 
l’angolo di spostamento sia proporzionale al numero dei giri (*). 
Allora l’asse magnetico del nucleo non farà con quello degli 
elettromagneti l’angolo 9 definito dalle formule 15); ma l’an- 
golo o' fra tali assi sarà dato da: 
o=o +9, (19) 
essendo e una quantità per ipotesi costante e assai piccola. 
Anche il valore del momento magnetico del nucleo non 
sarà più quello P determinato nella formola 14); ma sarà più 
piccolo. Non sappiamo precisamente in qual modo P varia con 
la rotazione; ma non si anderà lontani dal vero supponendo 
che il nuovo momento magnetico P' sia dato dalla proiezione 
di P sulla nuova direzione dell’asse, e quindi potremo porre 
Pi=#RC08 849. (20) 
Le due componenti di P' nella direzione opposta a quella del- 
l’asse degli elettromagneti fissi e in direzione ad essa perpen- 
dicolare saranno ora: 
P'=P' cos =Pcosev.cos(op +7) b 
P= P'seno'=Pcosev.sen(o + eV) 
ì 
(21) 
Sviluppando in serie i seni e i coseni per potenze di cv e arre- 
standoci ai primi termini, si può anche porre: 
P/=P{(cosp—evsenp) | 
(22) 
P,,=P(seno +£0 cos p) 
  
* Il signor Bréguet ha trovato (51) che è la tangente trigonome- 
trica dell’angolo di spostamento che è proporzionale al numero dei giri; ma 
s: tale angolo è piccolo, anche l’ipotesi qui fatta è ammissibile.