106 VIERTER ABSCHNITT. CONSTANTE ELECTROMOTORISCHE KRÄFTE. $ 91. 
oder, wenn wie hier, Gleichungen (4) und (8) des $ 89: 
Neem mV 1, em tm —1 
m, a. 
M—Aım tm); tem =+ er 
Wendet man dieses Schema auf die soeben erwähnten Coöfficienten des vorigen $ an, so wird aus 
ihnen: 
tat Anz, +05) P=4(pf!+P}) 
. s 9) 
11 9 (ig 1 9 D, . . . . . (2 
teaya=—- 1209 - tg p = ——- 
Sn 11,2 09,2 > P9 
Man erhält somit für die Formen der in (I) und (III) des $ 87, pag. 102 betrachteten Lösungen : 
; t zt 
HAT co8 (ta) 
: zt 
Small) .„. . . Age tr co8 Trio) 
t 
t 
9=9od+ Petr cos (m) 
Die Werthe der Schwingungszeit T'und des Dämpfungsverhältnisses A sind im $ 86, (2), explicite 
gegeben. 
4b, Berechnung der Integrationsconstanten der Lösungen des Systems Il, 
$ 91. Bestimmung der Coeffieienten D, , Dog, A, Yr- 
Geht man von den Gleichungen des Anfangszustandes, $ 87, (3) und (5), aus, so findet sich sofort : 
ze _FotlkotAko)fo  +kr+ sr 
Du De + ko k, +Ak,— Ak, e 
(1) 
O0 gr het Aal _ tot (kıtAk)fo „+@e+ 400 
er? A A 
Um nun noch X, und X, zu bestimmen, benütze man die ursprüngliche Form der Differenzenglei- 
chungen zweiter Annäherung, (II), $ 72, pag. 84: 
Styj=Be 
et tep=0+Dj 
Setzt man in die Erste derselben die im $ 87, (II), pag. 102 angeschriebenen Lösungen, die als parti- 
culäre Integrale, auch diese Gleichung befriedigen müssen, und ordnet, so wird aus derselben: 
Qu Ak) +) +, Pk, +Ak,)) et OU, kg— Akte) + Ds B(k,+Ak,)) en Wert —0, 
Da diese Gleichung für jeden Zeitpunet Geltung hat, müssen die Coefficienten der Exponential- 
grössen stets Null sein. 
U) 
Daraus folgt sofort: 2 kıtAk, 
Mad a) 
lb ti 
2 ot Aka —c