NEUERE GALVANOMETRISCHE ARBEITEN, xI
Die Angabe practischer Formeln wurde vermieden, da man sich selbe je nach Bedarf aus den all-
gemeineren Entwickelungen ohne Weiteres herleiten kann.
Schliesslich sei es gestattet, die Stellung und das Verhältniss der vorliegenden Arbeit zu einigen
neueren galvanometrischen Abhandlungen kurz zu besprechen.
Im Laufe der letzten Jahre fanden sich mehrere Physiker veranlasst, zur Erweiterung unserer
Kenntnisse auf dem Gebiete der Galvanometrie, die Bewegung einer Galvanometernadel im geschlossenen
Multiplicator mit grösserer Schärfe als es bis dahin geschehen, zu untersuchen.
Fast gleichzeitig erschienen von OÖ. Cuwouson " und von K. Schering ? zwei wichtige Arbeiten, die
mit fast derselben Berechnungsweise diesem Ziele zustrebten,
Cmwoson geht von allgemeineren Betrachtungen aus als ScHerıng; jedoch untersuchen Beide
hauptsächlichst den Einfluss, den die Glieder höheren Grades der Ausdrücke der wechselseitigen Induc-
tion zwischen Galvanometernadel und Multiplieatordraht und des vom Erdmaenetismus auf die Galvano-
meternadel ausgeübten Drehungsmomentes, auf die Schwingungszeit und auf das Dampfungsverhältniss
der Nadel ausüben.
Die Bewegungsgleichung der Galvanometernadel ist
bei CHuwouson:
oe" +2ap + Prp— Labore +4P°e° ;
bei SCHERING:
ge" +2mg' +n?p= 2mm,g?o' +n?no®.
Die Gleichung bezieht sich auf diejenige Phase der Galvanometer-Erscheinung, in welcher keine
äussere electromotorische Kraft wirkt und der Strom im Multiplicator nur von der Bewegung der Nadel
herrührt; dabei ist aber der Einfluss der Selbstinduetion im Multiplicator nicht berücksichtigt.
Die Glieder der rechten Seite sind von der dritten Ordnung; demnach ist diese Gleichung, ent-
sprechend der hier im ersten Abschnitt, pag. VII festgesetzten Bezeichnungsweise, diejenige der dritten
Annäherung, jedoch mit so sehr vereinfachenden Voraussetzungen, dass von allen Gliedern zweiter und
dritter Ordnung nur die oben angeschriebenen Beiden bleiben.
Beide Autoren integriren diese von quadratischen Gliedern freie Gleichung annäherungsweise
mittels der Methode der Variation der Parameter und finden daher in den Integralen keine die Zeit als
Factor enthaltenden Glieder. Vergl. $ 37, Punct 1. pag. 43.
Gemäss der Anmerkung des $ 26 dieser Arbeit auf pag. 28 und den Betrachtungen des $ 93, pag.
108, wurde diese Phase der Electrodynamometer-Erscheinung in so weit getriebener Annäherung nicht
besonders untersucht, einmal, weil dieselbe in analoger Weise geschieht, wie die der berechneten ersten
und zweiten Annäherung, zweitens, weil der Verfasser diese allgemeine Untersuchung nicht so weit
ausgestalten wollte, um für jeden besonderen Fall practische Formeln zu liefern; solche wird sich
Jeder aus der allgemeinen Entwickelung nach Bedarf herleiten können.
* O. Cuwouson: Ueber die Dämpfung von Schwingungen bei grösseren Amplituden, M&moires de l’Acaddmie
Imperiale des Sciences de St. Pötersbourg, VIe serie. Tome XXVI, Nr. 14, pp. 39. 1879; und: Allgemeine Theorie
der magnetischen Dämpfer. Ebenda, VIe serie, Tome XXVIII, Nr. 3, pp. 120. 1880.
” K. Scuerine: Allgemeine Theorie der Dämpfung, welche ein Multiplicator auf einen Magnet ausübt.
Wiedemann’s Annalen der Physik und Chemie, Bd. IX. pagg: 287—302; 459—483. 1880.
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