16 ERSTER ABSCHNITT. $ 14. 
9 14. Explieite Ausdrücke der Potentiale 9, Q, Q, im constanten und homogenen magnetr- 
schen Felde. 
Das Potential der Wechselwirkung zwischen den vorhandenen Magneten und dem im beweglichen 
Theile des Electrodynamometers fliessenden Strome von der Intensitäts- Einheit ist in den Gruppen I, II, 
TIT $ 8, mit Q,, Q, Qı bezeichnet, daher bedeuten diese Buchstaben eine und dieselbe Grösse und werden 
hinfort mit dem Colleetiv-Buchstaben @ bezeichnet. 
Welche Form der bewegliche Theil auch habe, es muss sich auch Q, da der Drehungswinkel @ immer 
nur gering ist, in eine nach steigenden Potenzen von & fortschreitende Reihe entwickeln lassen, also: 
Q=Q+Kliotttotgp+ --..- -» > rd 
Die Coöfficienten &,, &, &3... . bestimmen sich leicht wie folgt. 
Es sei: 
% die stromumflossene Fläche des beweglichen Theiles des Instrumentes, 
& die in der Drehungsebene liegende Componente der Kraft (der Intensität) des magnetischen Feldes, 
‘d der Winkel zwischen der Windungsebene des beweglichen Theiles und der Riehtung von 9, 
4, der Winkel zwischen dem Nullpuncte der benützten Scale und der Richtung von 9; 
o der Drehungswinkel (Ablenkung, Ausschlag), wie in $ 9. 
Dann wird : 
dedıtp; 
= -FHc08(bn+ 9) ; nn... 
1 dd 
AR 4 Bin 
Ferner hat man: 
— 08 (by +E)= — 608,08 P+ Fin J,SINY, 
Ausserdem, da o klein ist: 
io | a, sinp=po—zLp®+t..-; 
und somit 
—008 (do +£)=— 608 dp + psin do+ 39? 08 do — pn do— 5 
Demnach: 
= Flesh) esindg teteagtglpdsinget.) >» » » 2... 
Vergleicht man diesen Ausdruck mit dem Obigen allgemeinen für Q, (1), so hat man: 
(= — 396080 
oo 4 sin (bo 
4 
= +8 cos 2 
Se Kenn 3 
A 5 Berg. ’ 
$ 15. Allgemeine Gleichungssysteme des Electrodynamometers im homogenen magnetischen Felde. 
Setzt man die in den $$ 19—14 festgestellten, von @ abhängigen Werthe der Grössen T, M, 
L,L,@Q, in die Gleichungssysteme des $ 8, und kürzt die Gleichungen des Potentialgesetzes mit 
K . so erhält man: 
ET EEE N, REES DETEEEE CE U TEE EEE TER LEETERTEITEN —