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INTEGRATION DER DIFFERENTIALGLEICHUNGEN DER ERSTEN ANNAHERUNG 
$ 41. 
  
1 
e-tt[g+ks Se 
(I 
  
  
  
eo di : 
; 1 
. ei 2 
aloe di= —— : ekst[etkatgnen di= ii 
Dt a 
e-Eet 5 
Rıtfotkıte-8st dt— , , e-ket[g+kotg-Et Mt e 
5 ko—&9 
— JE 18 — 2811 
e-Eır&)t 
2 
  
e kıt et+kite- it dt— 
kı—2s} 
e-! t e+ Fate EıtEo)tdt— 
4-8 
—(E1+E&3a)t 
eat 
e—* tet tste-tententgge= e 
k-4—8& 
  
eo %Est 
erht[grkitg Eu di E Rgtle+kote- st dt— i 
kı— 289 ko— 289 
Die beiden Colonnen unterscheiden sich von einander nur durch die Indices der k 
Bei der nun folgenden Bildung des Ausdruckes 
(de+'sidt! 
  
  
  
1 
9m WWerrtdi—efQ, | 
ist die Differenz der entsprechenden Glieder zu nehmen; die Differenz ihrer constanten Coefficienten ist 
der Reihe nach: 
ko—kı ko—kı ko kı eh ko—kı ko—kı 
&) : (k, is) Me) (kı — (k, — 2e,)(is— 2eı)' (kı at 5 on (k, — 225) (k zu, 
2 ann 
(ku er)kia—e 
Um nun go, übersichtlicher darstellen zu können, schreibe man zur Abkürzung 
1 f kan 
AL Jıßet+Jsß,) +S1ß,, = a) 
ı, j 3. 
ee ne 
1 \ es 1 1 
GB) a ve Re) = 
Beachtet man dies, so folgt als vollständige Lösung der Gleichungen erster Annäherung des I und 
1 
28) 
rege 
III Systemes: 
t, Arme Be 
drund(lih) . - 9, Ja t age Et + Pe” 
GH—O-F 091 Fıe k trete tt ge et eg !i+e e ıtE HE e,e= at 
Die Coeffieienten «a, P4, @% fa, sind von derselben Grössenordnung, wie J, und J,; die Coefficienten 
O0? € 
s 5 . 
und Grössen 9, y1 Fa Co &1 9 63 &4 & Sind von derselben Grössenordnung, wie die Elongation @ 
Ferner: Im III System tritt L,, L, an Stelle von J,, Ja; $ 39, Gleichung (1). 
$ 41. Integration der ersten Annäherung des Systemes IL 
Auch hier, wie im vorigen $, sind die additionalen Integrationsconstanten des Schemas, $$ 27 und 29 
nämlich 4a, Ay, 47, überflüssig; ferner ergiebt die Vergleichung der Gleichungen (II) des $ 39 mit dem 
Hd: Sen a 
—=ae+e-[Hydet*di=JI+ ae” 
fo=k fer 39 (ydt—entt fett g,(ndt) 
erwähnten Schema : 
1 
                
(U) 
Horn 
I. Frönuıch. Allgemeine Theorie des Eleetrodynamometers