Drittes Kapitel. 
Um eine auch für gekrümmte Magnete gültige Definition aufzu- 
stellen, dürfen wir nicht das Verhältnis des ganzen magnetischen 
Momentes zum gesammten Volumen betrachten, sondern müssen das 
Verhältnis des magnetischen Momentes eines kleinen, aus der ge- 
sammten Masse herausgeschnittenen Theilchen zum Volumen des- 
selben in Rechnung setzen. Einfacher ist es indessen, gänzlich von 
dem Begriffe der Stärke der Magnetisirung zu abstrahiren und dafür 
die Dichte der magnetischen Masse einzuführen. Wir nehmen daher 
an, die magnetische Masse sei gleichförmig über die Polflächen mit 
einer Dichte m ausgebreitet, und meinen damit, dass auf jedem 
Quadratcentimeter der Oberfläche m C©.G.S.-Einheiten der magnetischen 
Masse angehäuft seien. Jedes Theilchen der magnetischen Masse 
  
  
  
  
  
N Ss 
ER Ga 
a 4 
Ss £ 
NS / 
De N LS 
I LH 
Fig. 9. Fig. 10. 
stösst einen punktförmigen Pol von gleichem Magnetismus mit einer 
Kraft ab, deren Grösse dem Quadrate der Entfernung beider umge- 
kehrt proportional ist und deren Richtung in die Verbindungslinie 
beider fällt. Die Einzelkräfte sind somit nach Grösse und Richtung 
verschieden und setzen sich zu einer Resultante zusammen, die, wie 
wir im Folgenden zeigen wollen, durch Integration der Einzelkräfte 
gefunden werden kann. 
Wir wollen nun mit Hülfe der Fig. 10, die den Zwischenraum 
zwischen den Polflächen in grösserm Maassstabe darstellt, die Kraft 
betrachten, welche die Polflächen auf einen zwischen ihnen im 
Punkte A befindlichen Einheitspol ausüben. Hierzu nehmen wir an, 
es befinde sich im Punkte D der Polfläche NN ein magnetisches 
Theilchen mit dem Magnetismus o, und es sei ferner der senkrechte 
Abstand zwischen A und der Polfläche NN gleich a, der Abstand