iters. 
winklig zur Ebene 
n Magnetismus be- 
gen geraden Draht 
ıtliche Vorstellung 
strom durchflossene 
eines galvanischen 
n Draht verbunden, 
m Sinne laufen, so 
mit einem Bündel 
e senkrecht stehen. 
in dem einen oder 
em Zeichen des Pols 
ine Magnetnadel in 
;h rechtwinklig zur 
ı welcher der Nord- 
sche Regel bestimmt: 
mit dem Strom 
ın wird der Nord- 
elenkt. Wenn wir 
ck Stahl in dieselbe 
entsteht ein Nordpol 
Es ist klar, dass, 
Magnetisches Moment, 25 
wenn wir den Nordpol des Magneten dem Kreise von vorn nähern, 
also von der Seite, welche dem Beschauer der Figur zugewendet 
ist, derselbe abgestossen wird, nähern wir dagegen den Südpol, so 
wird dieser angezogen. Das Umgekehrte findet auf der Rückseite 
statt. Dasselbe würde eintreten, wenn wir statt des vom Strom 
durchflossenen Drahtkreises einen sehr kurzen Magneten von gleichem 
Durchmesser hätten. Um diesen Magnet ebenso wie den Draht 
wirken zu lassen, müsste seine Länge gleich der Dicke des Drahts 
sein. Wir hätten also eine flache Scheibe, deren eine Seite wir uns 
mit nordmagnetischer Masse, die andere mit der -gleichen Menge 
südmagnetischer Masse belegt denken müssen. Indem wir .den Be- 
trag des über die Scheibe vertheilten Magnetismus passend wählen, 
können wir einen Magneten erhalten, welcher in seiner Fernwirkung 
sich gerade so verhält wie der Kreisstrom. Ein solcher Magnet 
wird eine äquivalente magnetische Schale genannt. Die 
“m 
II 
Wirkung, welche ein physikalischer Magnet oder eine magnetische 
Schale, die einem geschlossenen Stromkreis äquivalent ist, in die 
Ferne ausübt, wird am passendsten durch das magnetische Moment 
ausgedrückt. Es ist dies das Produkt von Polstärke und Entfer- 
nung der beiden Pole. Ein Magnet von 1 cm Länge, dessen Pole 
gleich Eins sind, hat die Einheit des Moments. Der Versuch zeigt, 
dass das magnetische Moment eines geschlossenen ebenen Kreisstromes 
gleich dem. Produkt der vom Strom umflossenen Fläche und der 
Stromstärke ist, und wir können die Einheit des Stromes als den 
Strom definiren, welcher in einem ebenen Stromkreis fliessend, 
einer magnetischen Schale äquivalent ist, deren Moment 
numerisch gleich der Fläche des Stromkreises ist. Es sei 
in Fig. 7 ab der Querschnitt durch einen kreisförmigen Leiter vom 
Radius r, welcher vom Strom i durchflossen ist und m ein Magnetpol, 
der um d vom Mittelpunkt des Drahtkreises entfernt ist. Alsdann