476 Zehntes Capitel. 
Stücken vom Widerſtand Eins, ferner die Ablenkung d, des Galvano- 
meters unter dem Einfluß der Entladung eines von derſelben Batterie P 
geladenen Condenjators von befannter apacität © und endlich noch die 
inneren Widerſtände o und Y der Batterie und des Galvanometers. 
Sit nämlich V, das Potential am Kabelende A im Moment der 
Ableitung zur Erde, V, das Potential eines Punctes M im Abſtand 2 
(in Widerſtandseinheiten gemeſſen), ſo können wir uns das Kabelende 
durch eine Gerade FB verlängert denken, welche den Widerſtand y 
der Fehlerjtelle vepräfentirt; die Länge AB ftellt dan den Wider- 
ſtand L dar. Das Potential ift in B gleich Null und nimmt pro- 
portional mit dem Abſtand von B zu. 
Es verhält ſi alſo : 
== ze Li 
Denken wir uns nun ein Element MN, von der unendlich kleinen 
Länge dz, fo läßt ſih die Ladung deſſelben dur<h cdzV, darſtellen ; 
Fig. 131. 
  
TB 
e 
> x 
eZ E 
  
  
daſſelbe entlädt ſi<h na<h A und B hin in zwei Strömen, welche den 
Widerſtänden der beiden Stre>en umgekehrt proportional find, und wenn 
der Theil der Ladung, der durch das Galvanometer geht, mit dg be- 
zeichnet wird, ſo iſt: 
LE 
caz L-+Y 
odeur 
cV 
dat LE 
IT 
Die Integration von z= 0 bi z—=x ergibt die totale Entladung Q, 
welche das Galvanometer paſſirt : 
E SUE 
3 L (L -\- y) 
Der Condenſator mit der Capacität C würde von derſelben Bat- 
(este