32 Erſtes Capitel. 
Wat F 
01 de 0, Ra 
alſo y ; 
gen 
Art A 
mit andern Worten: die electriſhenDichtigkeiten ſind über 
die ganze Ausdehnung jeder Ebene conſtant und für 
beide Ebenen glei, haben aber entgegengejebtes 
Vorzeichen. 
Greifen wir nun aus den beiden Ebenen zwei ſih gegenüberſtehende 
gleihgroße Stücke vom Flächeninhalt $ heraus ; die Ladung des in der 
Ebene A liegenden Stückes iſt Q, =36, die des andern Q, = — 80. 
Das gegenſeitige Potential von Q, und Q, wird dann nah Gl. (42): 
P = (Q, Va + Qu Va) =F (V1 — Vs) 
oder auch 
LO 
a 
Allein die Größe P ftellt auch die Arbeit dar, welche die Anziehung 
der beiden Stücke verrichtet, wenn man dieſelben aus ihrer momentanen 
Entfernung zur Berührung bringt ; iſt alſo R die Anziehungskraft zwiſchen 
den beiden Flächenſtü>en, von der wir eben ſahen, daß ſie in dem 
ganzen Zwiſchenraum zwiſchen beiden Ebenen conſtant iſt, ſo können wir 
Para 
P 
ſehen und erhalten ſomit: 
(44) R = VELE 
87 
a 
15. Der von zwei parallelen, unbegrenzten Ebenen gebildete 
Condenfator. Seht man die eine der oben erwähnten Ebenen, 3. B. A, 
mit einer Electricitätsquelle in Verbindung, während die andere iſolirt 
oder zur Erde abgeleitet iſ , ſo bildet das Syſtem der beiden Ebenen 
einen ſog. electriſhen Condenſator. Die der Ebene A zur 
gewendete Seite von B befigt, wie wir gejehen haben, ſtets in Folge 
der Jnfluenz eine conjtante electrifche Dichtigkeit gleich derjenigen von 
A mit entgegengefegtem Zeichen. Wenn nun der Raum zwiſchen beiden 
Flächen mit trodener Luft erfüllt und B iſolirt iſt, jo läßt fich die 
Ladung pro -Flächeneinheit auf jeder der einander zugewendeten Seiten 
von A und B abgeſehen vom Zeichen dur< den Ausdru> darſtellen : 
long u 
Ama NV) 
un 
un 
un 
ein 
als 
jon 
[äf 
die 
wo 
ſta 
Un 
Lu 
gef 
we 
ver 
Fu 
ſtel 
ITC 
der 
flei 
zu 
vo 
ver