ÉTAT PERMANENT. 389 
En terminant cette étude de la distribution de l'électricité 
dans un conducteur, quand la perte par l’air n’est pas négli - 
geable, nous devons signaler une relation fort importante. Repre- 
nons le conducteur AB de la figure 93, sur lequel sont établies 
cinq dérivations équidistantes et équirésistantes, les tensions 
des points de dérivation, dont nous avons donné les expres- 
sions générales (page 382) fournissent les relations suivantes : 
AFcc’ 144" 10a5+-45at+-62a3+37a2+10att  2a+1 
BD W ‘a(sai+20a+ 21a2E8aL1) a 
bb! +-dd!  VHU"  a(8af + 2408 + 29242 + 8aL1)  92a +1 
  
  
  
  
  
  
  
pu ” a2(4a3 + 1002 + 6a+1) a 
ce ee!  V+ ur a2(6a3 + 11a2 + 6a + 1) _ 2a+1 
dd! er aÿ(3a? + 4a + 1) a 
dd'+fff "+ aka? + 4a + 1) 2a FA 
ee! se af(2a + 1) a 
ee! +0 uw +o af(2a H 1) _ 2 +1 
fr v a a 
Nous avons donc, en définitive, 
tu! UL un pus MH WE O 2a<+i 
1 g! LD TIRER uv L' a 
Nous avons dit que l'action de l’air humide doit être assimilée 
à celle d’un système de dérivations d’égale résistance établies 
en chaque tranche de ce conducteur. Les tensions des divers 
points d'une chaine électro-dynamique exposée à l’action de 
l'air doivent donc satisfaire aux relations précédentes. Fourier 
a Ctabli dans sa Théorie de la chaleur, et M. Despretz a prouvé 
par l’expérience que ces relations sont précisément celles qui 
relient les températures des tranches d’une barre métallique 
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